Noong 1924 Louis de Broglie (French physicist) ay dumating sa konklusyon na ang duality ng liwanag ay dapat ding palawakin sa mga particle ng bagay - mga electron. Ang haka-haka ni De Broglie ay ang elektron, na ang mga katangian ng corpuscular (singil, masa) ay pinag-aralan nang mahabang panahon, Mayroon din itong mga katangian ng alon, mga. sa ilalim ng ilang mga kundisyon ay kumikilos tulad ng isang alon.

Ang mga quantitative na relasyon na nagkokonekta sa corpuscular at wave properties ng mga particle ay kapareho ng para sa mga photon.

Ang ideya ni De Broglie ay ang relasyong ito ay may unibersal na karakter, na wasto para sa anumang proseso ng alon. Anumang particle na may momentum p ay tumutugma sa isang alon, ang haba nito ay kinakalkula gamit ang de Broglie formula.

- alon ng Broglie

p =mv- momentum ng butil, h- pare-pareho ni Planck.

Kumaway si De Broglie, na kung minsan ay tinatawag na electron waves, ay hindi electromagnetic.

Noong 1927, kinumpirma nina Davisson at Germer (American physicist) ang hypothesis ni de Broglie sa pamamagitan ng pagtuklas ng electron diffraction sa isang nickel crystal. Ang diffraction maxima ay tumutugma sa Wulff-Bragg formula 2dsin  n, at ang Bragg wavelength ay naging eksaktong katumbas ng .

Ang karagdagang kumpirmasyon ng hypothesis ni de Broglie sa mga eksperimento ng L.S. Tartakovsky at G. Thomson, na naobserbahan ang pattern ng diffraction sa panahon ng pagpasa ng isang sinag ng mabilis na mga electron ( E 50 keV) sa pamamagitan ng foil na gawa sa iba't ibang metal. Pagkatapos ay natuklasan ang diffraction ng mga neutron, proton, atomic beam at molecular beam. Lumitaw ang mga bagong paraan ng pag-aaral ng bagay - neutron diffraction at electron diffraction, at lumitaw ang electron optics.

Ang mga Macrobodies ay dapat ding magkaroon ng lahat ng mga katangian ( m = 1 kg, samakatuwid,   ·  m - hindi matukoy ng mga modernong pamamaraan - samakatuwid ang mga macrobodies ay itinuturing lamang bilang mga corpuscle).

§2 Mga katangian ng mga alon ng de Broglie

Hayaan ang isang maliit na butil ng masa m gumagalaw sa bilis v. Pagkatapos bilis ng phase de Broglie waves

kasi c > v,yun bilis ng wave phase de Broglie na mas mabilis kaysa sa bilis ng liwanag sa isang vacuum ( v Ang f ay maaaring mas malaki at maaaring mas mababa sa c, sa kaibahan sa pangkat).

Bilis ng grupo

samakatuwid, ang bilis ng pangkat ng mga alon ng de Broglie ay katumbas ng bilis ng butil.

Para sa isang photon

mga. bilis ng pangkat na katumbas ng bilis ng liwanag.

§3 Kaugnayan ng kawalan ng katiyakan ng Heisenberg

Ang mga microparticle sa ilang mga kaso ay nagpapakita ng kanilang sarili bilang mga alon, sa iba pa bilang mga corpuscle. Ang mga batas ng classical particle at wave physics ay hindi nalalapat sa kanila. Sa quantum physics, napatunayan na ang konsepto ng trajectory ay hindi mailalapat sa isang microparticle, ngunit maaari nating sabihin na ang particle ay matatagpuan sa isang tiyak na dami ng espasyo na may tiyak na posibilidad. R. Sa pamamagitan ng pagbabawas ng lakas ng tunog, babawasan natin ang posibilidad na makita ang isang particle sa loob nito. Ang isang probabilistikong paglalarawan ng trajectory (o posisyon) ng isang particle ay humahantong sa katotohanan na ang momentum at, samakatuwid, ang bilis ng particle ay maaaring matukoy nang may ilang tiyak na katumpakan.

Dagdag pa, hindi natin maaaring pag-usapan ang haba ng daluyong sa isang naibigay na punto sa espasyo, at kasunod nito na kung tiyak na tinukoy natin ang X coordinate, kung gayon hindi natin masasabi ang tungkol sa momentum ng particle, dahil . Sa pamamagitan lamang ng pagsasaalang-alang sa isang pinahabang seksyon  matutukoy natin ang momentum ng particle. Ang mas malaki , mas tumpak  R at vice versa, mas maliit ang , mas malaki ang kawalan ng katiyakan sa paghahanap ng  R.

Ang kaugnayan ng kawalan ng katiyakan ng Heisenberg ay nagtatakda ng limitasyon sa sabay-sabay na pagpapasiya ng katumpakan canonically conjugate na dami, na kinabibilangan ng posisyon at momentum, enerhiya at oras.

Kaugnayan ng kawalan ng katiyakan ng Heisenberg: ang produkto ng mga kawalan ng katiyakan sa mga halaga ng dalawang conjugate na dami ay hindi maaaring mas mababa sa pare-pareho ng Planck sa pagkakasunud-sunod ng magnitude h

(minsan nakasulat)

Sa gayon. Para sa isang microparticle walang mga estado kung saan ang coordinate at momentum nito ay magkakasabay na magkakaroon ng eksaktong mga halaga. Ang mas kaunting kawalan ng katiyakan ng isang dami, mas malaki ang kawalan ng katiyakan ng isa pa.

Ang kawalan ng katiyakan ay isang quantum constraint applicability ng classical mechanics sa microobjects.

samakatuwid, ang higit pa m, mas mababa ang kawalan ng katiyakan sa pagtukoy ng mga coordinate at bilis. Sa m= 10 -12 kg, ? = 10 -6 at Δ x= 1% ?, Δ v= 6.62·10 -14 m/s, ibig sabihin. ay hindi magkakaroon ng epekto sa lahat ng bilis kung saan ang mga particle ng alikabok ay maaaring gumalaw, i.e. para sa mga macrobodies ang kanilang mga katangian ng alon ay hindi gumaganap ng anumang papel.

Hayaang gumalaw ang isang elektron sa isang hydrogen atom. Sabihin nating Δ x -10 m (sa pagkakasunud-sunod ng laki ng isang atom, ibig sabihin, ang elektron ay kabilang sa atom na ito). Pagkatapos

Δ v= 7.27·  m/s. Ayon sa klasikal na mekanika kapag gumagalaw sa isang radius r ,·  m v= 2.3·10 -6 m/s. Yung. ang kawalan ng katiyakan ng bilis ay isang pagkakasunud-sunod ng magnitude na mas malaki kaysa sa magnitude ng bilis; samakatuwid, ang mga batas ng klasikal na mekanika ay hindi maaaring ilapat sa microworld.

Mula sa relasyon ay sumusunod na ang isang sistema na may habang buhay t, ay hindi mailalarawan ng isang tiyak na halaga ng enerhiya. Tumataas ang pagkalat ng enerhiya sa pagbaba ng average na buhay. Samakatuwid, ang dalas ng ibinubuga na photon ay dapat ding magkaroon ng kawalan ng katiyakan =   h, ibig sabihin. Ang mga spectral na linya ay magkakaroon ng tiyak na lapad   h, magiging malabo. Sa pamamagitan ng pagsukat sa lapad ng parang multo na linya, maaaring tantiyahin ng isa ang pagkakasunud-sunod ng buhay ng isang atom sa isang nasasabik na estado.

Mga disadvantages ng modelo ng Bohr. Ang modelo ng atom na iniharap ni Bohr ay ginagamit pa rin sa ilang mga kaso. Maaari itong magamit upang bigyang-kahulugan ang pagsasaayos ng mga elemento sa periodic table at ang mga pattern ng mga pagbabago sa enerhiya ng ionization ng mga elemento. Gayunpaman, ang modelo ni Bohr ay may mga pagkukulang. 1. Ang modelong ito ay hindi nagpapaliwanag ng ilang mga tampok sa spectra ng mga elementong mas mabigat kaysa sa hydrogen. 2. Hindi nakumpirma sa eksperimento na ang mga electron sa mga atom ay umiikot sa paligid ng nucleus sa mga pabilog na orbit na may mahigpit na tinukoy na angular momentum.

Ang dalawahang katangian ng elektron. Ito ay kilala na ang electromagnetic radiation ay maaaring magpakita ng parehong wave at corpuscular properties (katulad ng mga katangian ng mga particle). Sa huling kaso, kumikilos ito tulad ng isang stream ng mga particle - mga photon. Ang enerhiya ng isang photon ay nauugnay sa wavelength nito λ o frequency υ sa pamamagitan ng kaugnayan E = hυ = h c/ λ ( Sa = λ · υ),

saan h– Ang pare-pareho ng Planck ay 6.62517∙10 -34 J∙s, c– bilis ng liwanag.
Si Louis de Broglie ay gumawa ng isang matapang na palagay na ang mga katulad na katangian ng alon ay maaaring maiugnay sa elektron. Pinagsama niya ang mga equation ni Einstein ( E = m c 2) at Planck ( E = hυ) sa isa:

hυ = MS 2 h · s/ λ = MS 2 λ = h/MS.

λ = h/m · ѵ,

saan- ѵ bilis ng elektron. Ang equation na ito ( equation ni de Broglie), na nauugnay ang wavelength sa momentum nito ( mѵ), at nabuo ang batayan ng teorya ng alon ng elektronikong istraktura ng atom. Iminungkahi ni De Broglie na isaalang-alang ang electron bilang isang standing wave, na dapat magkasya sa atomic orbit ng isang integer na bilang ng mga beses na tumutugma sa bilang ng antas ng electron. Kaya, ang isang elektron na matatagpuan sa unang antas ng elektroniko (n = 1) ay tumutugma sa isang wavelength sa atom, sa pangalawa (n = 2) - dalawa, atbp.

Ang dalawahang katangian ng electron ay humahantong sa katotohanan na ang paggalaw nito ay hindi mailarawan ng isang tiyak na tilapon, ang tilapon ay malabo, at isang "band ng kawalan ng katiyakan" ay lilitaw kung saan matatagpuan ang ē. Kung mas tumpak na sinusubukan nating matukoy ang lokasyon ng electron, hindi gaanong tumpak na malalaman natin ang tungkol sa bilis nito. Ang pangalawang batas ng quantum mechanics ay ganito ang tunog: "Imposibleng sabay na matukoy sa anumang naibigay na katumpakan ang mga coordinate at momentum (bilis) ng isang gumagalaw na electron" - ito ang prinsipyo ng kawalan ng katiyakan ni Heisenberg. Ang posibilidad na ito ay tinatantya ng Schrödinger equation (ang pangunahing equation ng quantum mechanics):

H · ψ = E · ψ,

kung saan ang H ay ang Hamilton operator na nagpapahiwatig ng isang tiyak na pagkakasunod-sunod ng mga operasyon na may ψ function. Samakatuwid E = H · ψ / ψ. Ang equation ay may ilang mga solusyon. Ang wave function, na isang solusyon sa Schrödinger equation, ay atomic orbital. Bilang isang modelo ng estado ng isang electron sa isang atom, ang ideya ng isang electron cloud ay pinagtibay, ang density ng kaukulang mga seksyon na kung saan ay proporsyonal sa posibilidad na makahanap ng isang elektron doon.

Bagama't imposibleng tumpak na matukoy ang posisyon ng isang elektron, posibleng ipahiwatig ang posibilidad na ang isang elektron ay nasa isang tiyak na posisyon sa anumang naibigay na oras. Dalawang mahalagang kahihinatnan ang sumusunod mula sa prinsipyo ng kawalan ng katiyakan ni Heisenberg.

1. Ang paggalaw ng isang electron sa isang atom ay paggalaw na walang trajectory. Sa halip na isang trajectory sa quantum mechanics, isa pang konsepto ang ipinakilala -probabilidad ang pagkakaroon ng isang electron sa isang tiyak na bahagi ng volume ng isang atom, na nauugnay sa density ng elektron kapag isinasaalang-alang ang electron bilang isang electron cloud.

2. Ang isang electron ay hindi maaaring mahulog sa nucleus. Hindi ipinaliwanag ng teorya ni Bohr ang hindi pangkaraniwang bagay na ito. Nagbigay ng paliwanag ang quantum mechanics para sa hindi pangkaraniwang bagay na ito. Ang pagtaas sa antas ng katiyakan ng mga coordinate ng isang electron kapag ito ay bumagsak sa isang nucleus ay magdudulot ng matinding pagtaas sa enerhiya ng elektron sa 10 11 kJ/mol o higit pa. Ang isang elektron na may ganoong enerhiya, sa halip na mahulog sa nucleus, ay kailangang umalis sa atom. Ito ay sumusunod na ang puwersa ay kinakailangan hindi upang panatilihin ang electron mula sa pagbagsak sa nucleus, ngunit upang "puwersa" ang elektron na nasa loob ng atom.

Bibliograpiya:

Sinkevich O.A., Stakhanov I.R.; Plasma Physics; publishing house MPEI, 1991

Sinkevich O.A.; Mga alon at kawalang-tatag sa continuum; publishing house MPEI, 2016

Sinkevich O.A.; Acoustic waves sa solid state plasma; publishing house MPEI, 2007

Aretemov V.I., Levitan Yu.S., Sinkevich O.A.; Kawalang-tatag at kaguluhan sa mababang temperatura na plasma; publishing house MPEI, 1994/2008

Ryder Y.P.; Physics of Gas Discharge 1992/2010

Ivanov A.A. Physics of highly nonequilibrium plasma 1977

Plasma– isang daluyan na binubuo ng mga neutral na particle (mga molekula, atomo, ion at electron) kung saan ang panlabas na pakikipag-ugnayan ng electromagnetic field ay ang pangunahing isa.

Mga halimbawa ng plasma: Araw, kuryente (kidlat), Northern sowing, welding, lasers.

Ang plasma ay nangyayari

Gas(ika-9 na semestre). Ang densidad ay maaaring mag-iba mula 10 4 hanggang 10 27 kg/m 3, mga temperatura mula 10 5 hanggang 10 7 K

Solid(ika-10 semestre).

Ayon sa estado ng pagsasama-sama nito, ang plasma ay maaaring

Bahagyang. Ito ay kapag mayroong pinaghalong mga particle at ang ilan sa mga ito ay ionized.

Puno Ito ay kapag ang lahat ng mga particle ay ionized.

Isang paraan para sa paggawa ng plasma gamit ang oxygen bilang isang halimbawa. Nagsisimula kami sa isang temperatura ng 0 K, nagsisimula sa init, sa paunang estado ito ay magiging solid, pagkatapos maabot ang isang tiyak na halaga ito ay magiging likido, at pagkatapos ay gas. Simula sa isang tiyak na temperatura, nangyayari ang pagwawaldas at ang molekula ng oxygen ay nahahati sa mga atomo ng oxygen. Kung magpapatuloy ka sa pag-init, ang kinetic energy ng mga electron ay magiging sapat upang umalis sa atom at sa gayon ang atom ay magiging isang ion (partial plasma). )

Ang pisika ng plasma ay batay sa mga sumusunod na agham:

Thermodynamics

Electrodynamics

Mechanics ng paggalaw ng mga sisingilin na katawan

1. Classical (Antas ng Newton)

   1. Nerevetelian (U<

      Reviteliyskaya

Quantum

Kinetic theory (Boltzmann equation)

Mga klasikal na mekanika sa mga panlabas na larangan ng electromagnetic

Isaalang-alang natin ang kaso kapag B=0.

Isaalang-alang ang kaso kapag E=0, U=(Ux,0,0); B=(0,0,Bz)

Isaalang-alang natin ang kaso kapag ang E=(0,Ey,0) at B=(0,0,Bz). Hayaang magkaroon ng anyo ang solusyon sa inhomogeneous equation

Ang mga klasikal na mekanika sa mga panlabas na electromagnetic na patlang na may salungat na puwersa

Hall effect– ang kasalukuyang hindi dumadaloy sa direksyon ng electric field vector sa pagkakaroon ng magnetic field at pagbangga ng particle.

Electrodynamics

Problema: mayroong ilang particle na may singil (q), tukuyinE(r). Tanggapin natin ang sumusunod na palagay: ang problemang ito ay nakatigil, walang mga alon dahil ang particle 1 ay hindi gumagalaw. Dahil ang rot(B) at div(B) ay katumbas ng 0, kung gayon ang vector B=0. Maaaring ipagpalagay na ang problemang ito ay magkakaroon ng spherical symmetry, na nangangahulugan na ang Ostrogradsky-Gauss theorem ay maaaring gamitin.

Electromagnetic field sa plasma

Problema: mayroong isang particle na may singil (q), napapalibutan ng neutral na plasma. Ang mga pagpapalagay mula sa nakaraang problema ay hindi nagbago, na nangangahulugang B=0. Dahil ang plasma ay neutral, ang konsentrasyon ng mga negatibo at positibong singil ay magiging pareho.

Mga oscillation ng plasma

Isaalang-alang natin ang sumusunod na problema. Mayroong 2 singil, proton at elektron. Dahil ang mass ng isang proton ay mas malaki kaysa sa mass ng isang electron, ang proton ay hindi magiging mobile. Sa isang hindi kilalang paraan, inililipat namin ang elektron sa isang maliit na distansya mula sa estado ng balanse at pinakawalan ito, nakuha namin ang sumusunod na equation.

Equation ng Electromagnetic Wave

Isaalang-alang ang mga sumusunod, walang mga alon, walang density ng singil, kung gayon

Kung ilalagay natin ang solusyon na ito sa electromagnetic wave equation, makukuha natin ang sumusunod

Equation ng electromagnetic wave na may kasalukuyang (sa plasma)

Talagang walang pinagkaiba sa nakaraang gawain

Hayaang ang solusyon sa equation na ito ay may sumusunod na anyo, kung gayon

Kung gayon, ang electromagnetic wave ay tumagos sa plasma; kung hindi, ito ay makikita at hinihigop.

Plasma thermodynamics

Thermodynamic system- ito ay isang sistema na walang palitan sa panlabas na kapaligiran tulad ng enerhiya, momentum at impormasyon.

Karaniwan, ang mga potensyal na thermodynamic ay tinukoy bilang mga sumusunod:

Kung gagamitin natin ang ideal na gas approximation para sa plasma

Ipagpalagay natin na ang lahat ng mga singil ay mga electron, at ang distansya sa pagitan ng mga ito ay napakaliit, kung gayon

Sa rehiyon ng mahina na hindi natapos, ang isa ay maaaring bumuo, tulad ng isang virial equation

Sa quantum zone, ang panloob na enerhiya ay ang panloob na enerhiya ng Faraday

Sa zone ng isang napaka hindi perpektong plasma, ang kondaktibiti ng mga sangkap ay maaaring magbago nang husto, upang ang sangkap ay maging isang dielectric at isang konduktor.

Pagkalkula ng komposisyon ng plasma

Ang pangunahing prinsipyo ng pagkalkula na ito ay kinuha upang mahanap ang mga konsentrasyon ng mga elemento ng kemikal. Kung ang isang naibigay na sistema ay nasa equilibrium sa isang tiyak na temperatura at presyon, kung gayon ang derivative ng enerhiya ng Gibbs na may paggalang sa dami ng sangkap ay katumbas ng 0.

Mayroong iba't ibang mga ionization: pagsipsip ng isang quantum, banggaan sa isang nasasabik na atom, thermal, atbp. (ang thermal ay isinasaalang-alang pa). Ang sumusunod na sistema ng mga equation ay nakuha para dito.

Ang pangunahing problema ay hindi malinaw kung paano nakasalalay ang potensyal ng kemikal sa konsentrasyon; para dito kinakailangan na bumaling sa quantum physics.

Para sa hindi kilalang mga kadahilanan, ang equation na ito ay katumbas ng isang ito, kung saan ang konsentrasyon sa libreng enerhiya ay nababaligtad. Dahil ang thermal De Broglie ay naghahangad ng isang atom at para sa isang ion ay halos pareho, sila ay nagkansela. Ang 2 ay lumitaw dahil ang elektron ay may 1 antas ng enerhiya, at ito ang timbang nito.

Kung malulutas mo ang sistema ng mga equation, ang konsentrasyon ng ion ay tinutukoy ng sumusunod na formula

Ang pamamaraan sa itaas ay inilarawan para sa perpektong ionization, tingnan natin kung ano ang mga pagbabago sa mga kaso ng hindi pagiging perpekto.

Dahil para sa isang atom ang non-ideality na ito ay katumbas ng 0, para sa isang ion at isang electron sila ay pantay, wala nang mga pagbabagong magaganap, kung gayon ang Saha equation ay ganito ang hitsura.

Mga kondisyon para sa paglitaw ng dalawang-temperatura na plasma

Sasabihin na sa plasma mismo ang average na thermal energy ay lubhang nag-iiba para sa mga electron kumpara sa mga atomo at ion. Lalo na, lumalabas na ang temperatura para sa mga electron ay umabot sa 10,000 K, kapag para sa mga atomo at ion ay 300 K lamang.

Isaalang-alang ang simpleng kaso ng isang electron sa isang pare-parehong electric field na nagdudulot ng thermionic emission ng mga electron, kung gayon ang bilis nito ay maaaring matukoy bilang mga sumusunod

Isaalang-alang natin ang isang katulad na problema, ang isang elektron ay bumangga sa mga atomo, pagkatapos ay maipahayag ang nagresultang kapangyarihan

Kinetic theory ng plasma sa panahon ng transportasyon

Ang teoryang ito ay binuo upang malutas nang tama ang problema sa mga kaso ng hindi tuloy-tuloy na daluyan, habang posible ang isang paglipat sa teoryang ito.

Ang batayan ng teoryang ito ay nakasalalay sa kahulugan ng pagpapaandar ng pamamahagi ng mga particle sa isang tiyak na dami na may isang tiyak na bilis sa isang tiyak na punto ng oras. (Ang function na ito ay tinalakay sa TTSV, kaya magkakaroon ng ilang uri ng pag-uulit dito + ang nakasulat na data ay naka-encrypt na kahit na hindi ko ito mabawi).

Susunod, isasaalang-alang natin ang problema ng pakikipag-ugnayan ng 2 particle kahit papaano ay gumagalaw sa espasyo. Ang problemang ito ay nababago sa isang mas simple sa pamamagitan ng pagpapalit na ang isang particle ay may kamag-anak na masa na may kamag-anak na bilis, na gumagalaw sa isang tiyak na larangan sa isang pakikipag-ugnayan, na hindi gumagalaw. Ang layunin ng problemang ito ay kung gaano kalayo ang paglihis ng butil mula sa paunang paggalaw nito. Ang pinakamaikling distansya ng isang particle sa sentro ng pakikipag-ugnayan ay tinatawag na parameter ng epekto.

Isaalang-alang ang function sa thermodynamic equilibrium, kung gayon

At ang resultang distribution function ay Maxwell

Ang problema ay hindi matukoy ng naturang function ang thermal conductivity at lagkit.

Direktang lumipat tayo sa plasma. Hayaang ang prosesong pinag-aaralan ay nakatigil, at ang puwersa F=qE, at ang mga atomo at mga ion ay tumutugma sa pamamahagi ng Maxwell.

Kapag sinusuri ang mga order, tiyak na iyon, na nagpapahintulot sa amin na itapon ang maliit na miyembro. Hayaang tukuyin ang kinakailangang function bilang mga sumusunod

Mga elemento ng quantum mechanics

Wave-particle duality ng mga katangian ng mga particle ng matter.

§1 Kumaway si De Broglie

Noong 1924 Louis de Broglie (French physicist) ay dumating sa konklusyon na ang duality ng liwanag ay dapat ding palawakin sa mga particle ng bagay - mga electron. Ang haka-haka ni De Broglie ay ang elektron, na ang mga katangian ng corpuscular (singil, masa) ay pinag-aralan nang mahabang panahon, Mayroon din itong mga katangian ng alon, mga. sa ilalim ng ilang mga kundisyon ay kumikilos tulad ng isang alon.

Ang mga quantitative na relasyon na nagkokonekta sa corpuscular at wave properties ng mga particle ay kapareho ng para sa mga photon.

Ang ideya ni De Broglie ay ang relasyong ito ay may unibersal na karakter, na wasto para sa anumang proseso ng alon. Anumang particle na may momentum p ay tumutugma sa isang alon, ang haba nito ay kinakalkula gamit ang de Broglie formula.

- alon ng Broglie

p = mv- momentum ng butil,h- pare-pareho ni Planck.

Kumaway si De Broglie, na kung minsan ay tinatawag na electron waves, ay hindi electromagnetic.

Noong 1927, kinumpirma nina Davisson at Germer (American physicist) ang hypothesis ni de Broglie sa pamamagitan ng pagtuklas ng electron diffraction sa isang nickel crystal. Ang diffraction maxima ay tumutugma sa Wulff-Bragg formula 2 dsinj= n l , at ang Bragg wavelength ay naging eksaktong katumbas ng .

Ang karagdagang kumpirmasyon ng hypothesis ni de Broglie sa mga eksperimento ng L.S. Tartakovsky at G. Thomson, na naobserbahan ang pattern ng diffraction sa panahon ng pagpasa ng isang sinag ng mabilis na mga electron ( E » 50 keV) sa pamamagitan ng foil ng iba't ibang metal. Pagkatapos ay natuklasan ang diffraction ng mga neutron, proton, atomic beam at molecular beam. Lumitaw ang mga bagong paraan ng pag-aaral ng bagay - neutron diffraction at electron diffraction, at lumitaw ang electron optics.

Ang mga Macrobodies ay dapat ding magkaroon ng lahat ng mga katangian (m = 1kg, samakatuwid, l = 6. 6 2 1 0 - 3 1 m - imposibleng matukoy gamit ang mga modernong pamamaraan - samakatuwid ang mga macrobodies ay itinuturing lamang bilang mga corpuscles).

§2 Mga katangian ng mga alon ng de Broglie

• Hayaan ang isang maliit na butil ng masamgumagalaw sa bilisv. Pagkatapos bilis ng phase de Broglie waves

kasi c > v, yun bilis ng wave phase de Broglie na mas mabilis kaysa sa bilis ng liwanag sa isang vacuum (v ang f ay maaaring higit pa at maaaring mas mababa sa c, bilang laban sa pangkat).

Bilis ng grupo

• samakatuwid, ang bilis ng pangkat ng mga alon ng de Broglie ay katumbas ng bilis ng butil.

Para sa isang photon

mga. bilis ng pangkat na katumbas ng bilis ng liwanag.

§3 Kaugnayan ng kawalan ng katiyakan ng Heisenberg

Ang mga microparticle sa ilang mga kaso ay nagpapakita ng kanilang sarili bilang mga alon, sa iba pa bilang mga corpuscle. Ang mga batas ng classical particle at wave physics ay hindi nalalapat sa kanila. Sa quantum physics, napatunayan na ang konsepto ng trajectory ay hindi mailalapat sa isang microparticle, ngunit maaari nating sabihin na ang particle ay matatagpuan sa isang tiyak na dami ng espasyo na may tiyak na posibilidad. R. Sa pamamagitan ng pagbabawas ng lakas ng tunog, babawasan natin ang posibilidad na makita ang isang particle sa loob nito. Ang isang probabilistikong paglalarawan ng trajectory (o posisyon) ng isang particle ay humahantong sa katotohanan na ang momentum at, samakatuwid, ang bilis ng particle ay maaaring matukoy nang may ilang tiyak na katumpakan.

Dagdag pa, hindi natin maaaring pag-usapan ang haba ng daluyong sa isang naibigay na punto sa espasyo, at kasunod nito na kung tiyak na tinukoy natin ang X coordinate, kung gayon hindi natin masasabi ang tungkol sa momentum ng particle, dahil . Nakatingin lamang sa isang pinalawak na lugar D C matutukoy natin ang momentum ng particle. Ang higit pa D C , mas tumpak D Rat kabaliktaran, mas kaunti D C , mas malaki ang kawalan ng katiyakan sa paghahanap D R.

Ang kaugnayan ng kawalan ng katiyakan ng Heisenberg ay nagtatakda ng limitasyon sa sabay-sabay na pagpapasiya ng katumpakan canonically conjugate na dami, na kinabibilangan ng posisyon at momentum, enerhiya at oras.

Kaugnayan ng kawalan ng katiyakan ng Heisenberg: ang produkto ng mga kawalan ng katiyakan sa mga halaga ng dalawang conjugate na dami ay hindi maaaring mas mababa sa pare-pareho ng Planck sa pagkakasunud-sunod ng magnitudeh

(minsan nakasulat)

Sa gayon. Para sa isang microparticle walang mga estado kung saan ang coordinate at momentum nito ay magkakasabay na magkakaroon ng eksaktong mga halaga. Ang mas kaunting kawalan ng katiyakan ng isang dami, mas malaki ang kawalan ng katiyakan ng isa pa.

Ang kawalan ng katiyakan ay isang quantum constraint applicability ng classical mechanics sa microobjects.

samakatuwid, ang higit pam, mas mababa ang kawalan ng katiyakan sa pagtukoy ng mga coordinate at bilis. Sam= 10 -12 kg, ? = 10 -6 at Δ x= 1% ?, Δ v = 6.62·10 -14 m/s, ibig sabihin. ay hindi magkakaroon ng epekto sa lahat ng bilis kung saan ang mga particle ng alikabok ay maaaring gumalaw, i.e. para sa mga macrobodies ang kanilang mga katangian ng alon ay hindi gumaganap ng anumang papel.

Hayaang gumalaw ang isang elektron sa isang hydrogen atom. Sabihin nating Δx» 1 0 -10 m (sa pagkakasunud-sunod ng laki ng atom, i.e. ang elektron ay kabilang sa atom na ito). Pagkatapos

Δ v= 7.27 1 0 6 MS. Ayon sa klasikal na mekanika kapag gumagalaw sa isang radiusr » 0.5 1 0 - 1 0 m v= 2.3·10 -6 m/s. Yung. ang kawalan ng katiyakan ng bilis ay isang pagkakasunud-sunod ng magnitude na mas malaki kaysa sa magnitude ng bilis; samakatuwid, ang mga batas ng klasikal na mekanika ay hindi maaaring ilapat sa microworld.

Mula sa relasyon ay sumusunod na ang isang sistema na may panghabambuhay D t, ay hindi mailalarawan ng isang tiyak na halaga ng enerhiya. Tumataas ang pagkalat ng enerhiya sa pagbaba ng average na buhay. Samakatuwid, ang dalas ng emitted photon ay dapat ding magkaroon ng kawalan ng katiyakan Dn = D E/ h, ibig sabihin. Ang mga parang multo na linya ay magkakaroon ng ilang lapad n±D E/ h, magiging malabo. Sa pamamagitan ng pagsukat sa lapad ng parang multo na linya, maaaring tantiyahin ng isa ang pagkakasunud-sunod ng buhay ng isang atom sa isang nasasabik na estado.

§4 Pag-andar ng alon at ang pisikal na kahulugan nito

Ang pattern ng diffraction na sinusunod para sa mga microparticle ay nailalarawan sa pamamagitan ng isang hindi pantay na pamamahagi ng mga microparticle flux sa iba't ibang direksyon - mayroong minima at maxima sa ibang mga direksyon. Ang pagkakaroon ng maxima sa pattern ng diffraction ay nangangahulugan na ang mga alon ng de Broglie ay ipinamamahagi sa mga direksyong ito na may pinakamalakas na intensity. At ang intensity ay magiging maximum kung ang maximum na bilang ng mga particle ay nagpapalaganap sa direksyon na ito. Yung. Ang pattern ng diffraction para sa microparticle ay isang manipestasyon ng isang istatistikal (probabilistikong) pattern sa pamamahagi ng mga particle: kung saan ang intensity ng de Broglie wave ay maximum, mayroong mas maraming mga particle.

Ang mga alon ng De Broglie sa quantum mechanics ay isinasaalang-alang parang alon probabilidad, mga. ang posibilidad ng pag-detect ng isang particle sa iba't ibang mga punto sa espasyo ay nagbabago ayon sa batas ng alon (i.e.~ e - iωt). Ngunit para sa ilang mga punto sa espasyo ang posibilidad na ito ay magiging negatibo (i.e. ang particle ay hindi nahuhulog sa rehiyong ito). Iminungkahi ni M. Born (German physicist) na ayon sa wave law, hindi ang probabilidad mismo ang nagbabago, at ang amplitude ng posibilidad, na tinatawag ding wave function o y -function (psi-function).

Ang function ng wave ay isang function ng mga coordinate at oras.

Tinutukoy ng parisukat ng modulus ng psi function ang posibilidad na ang particle ay makikita sa loob ng volume dV - hindi ang psi-function mismo ang may pisikal na kahulugan, ngunit ang parisukat ng modulus nito.

Ψ * - function complex conjugate sa Ψ

(z = a + ib, z * = a- ib, z * - kumplikadong conjugate)

Kung ang butil ay nasa isang may hangganang damiV, kung gayon ang posibilidad na matukoy ito sa volume na ito ay katumbas ng 1, (maaasahang kaganapan)

R= 1 Þ

Sa quantum mechanics ay tinatanggap iyonΨ at AΨ, kung saan A = const, ilarawan ang parehong estado ng particle. Kaya naman,

Kondisyon ng normalisasyon

integral over , ay nangangahulugan na ito ay kinakalkula sa isang walang limitasyong dami (espasyo).

y - ang function ay dapat na

1) pangwakas (mula noong R hindi maaaring higit sa 1),

2) hindi malabo (imposibleng makita ang isang butil sa ilalim ng pare-parehong mga kondisyon na may posibilidad na, sabihin nating, 0.01 at 0.9, dahil ang posibilidad ay dapat na hindi malabo).

• tuloy-tuloy (sumusunod mula sa pagpapatuloy ng espasyo. Palaging may posibilidad na makita ang isang particle sa iba't ibang mga punto sa espasyo, ngunit para sa iba't ibang mga punto ito ay magiging iba),
• Ang pag-andar ng alon ay nasiyahan prinsipyo mga superposisyon: kung ang sistema ay maaaring nasa iba't ibang estado na inilarawan ng mga function ng wave y 1 , y 2 ... y n , kung gayon ay maaaring nasa estado siya y , na inilalarawan ng mga linear na kumbinasyon ng mga function na ito:

Sa n(n =1,2...) - anumang numero.

Gamit ang wave function, ang average na mga halaga ng anumang pisikal na dami ng isang particle ay kinakalkula

§5 Schrödinger equation

Ang Schrödinger equation, tulad ng iba pang pangunahing equation ng physics (Newton's, Maxwell's equation), ay hindi hinango, ngunit postulated. Dapat itong isaalang-alang bilang paunang pangunahing pagpapalagay, ang bisa nito ay napatunayan ng katotohanan na ang lahat ng mga kahihinatnan na nagmumula dito ay nasa eksaktong kasunduan sa pang-eksperimentong data.

(1)

Schrödinger time equation.

Nabla - operator ng Laplace

Potensyal na pag-andar ng isang particle sa isang force field,

Ψ(y , z , t ) - ang kinakailangang function

Kung ang patlang ng puwersa kung saan gumagalaw ang particle ay nakatigil (i.e. hindi nagbabago sa paglipas ng panahon), kung gayon ang functionUay hindi nakasalalay sa oras at may kahulugan ng potensyal na enerhiya. Sa kasong ito, ang solusyon sa Schrödinger equation (i.e. Ψ ay isang function) ay maaaring katawanin bilang isang produkto ng dalawang salik - ang isa ay nakasalalay lamang sa mga coordinate, ang isa ay nasa oras lamang:

(2)

Eay ang kabuuang enerhiya ng particle, pare-pareho sa kaso ng isang nakatigil na field.

Pinapalitan ang (2) ® (1):

(3)

Schrödinger equation para sa mga nakatigil na estado.

Available walang katapusang maramimga desisyon. Sa pamamagitan ng pagpapataw ng mga kundisyon sa hangganan, pinipili ang mga solusyon na may pisikal na kahulugan.

Mga kundisyon sa hangganan:

Ang mga function ng wave ay dapat na regular, ibig sabihin.

1) pangwakas;

2) hindi malabo;

3) tuloy-tuloy.

Ang mga solusyon na nakakatugon sa Schrödinger equation ay tinatawag sariling function, at ang kaukulang mga halaga ng enerhiya ay ang mga eigenvalues ​​ng enerhiya. Ang hanay ng mga eigenvalues ​​ay tinatawag spectrum dami. Kung E nkumukuha ng mga discrete value, pagkatapos ay ang spectrum - discrete, kung tuloy-tuloy - solid o tuloy-tuloy.

§ 6 Paggalaw ng isang libreng butil

Ang isang particle ay tinatawag na libre kung ito ay hindi apektado ng force field, i.e.U= 0.

Schrödinger equation para sa mga nakatigil na estado sa kasong ito:

Ang kanyang solusyon: Ψ( x)=A e ikx, Saan A = const, k= const

At ang mga halaga ng enerhiya:

kasi kmaaaring kumuha ng anumang mga halaga, kung gayon, samakatuwid, ang E ay maaaring kumuha ng anumang mga halaga, i.e. masigla ang spectrum ay magiging tuluy-tuloy.

Pag-andar ng time wave

(- wave equation)

mga. kumakatawan sa isang eroplanong monochrome de Broglie wave.

§7 Particle sa isang "potensyal na balon" na hugis-parihaba.

Ang dami ng enerhiya .

Hanapin natin ang eigenvalues ​​ng enerhiya at ang kaukulang eigenfunction para sa isang particle na matatagpuan sa walang katapusan malalim na one-dimensional na potensyal na balon. Ipagpalagay natin na ang butil ay makakagalaw lamang sa axis x . Hayaang limitahan ang paggalaw ng mga pader na hindi maarok ng butilx= 0, at x= ?. Potensyal na enerhiyaU ay may anyo:

Schrödinger equation para sa mga nakatigil na estado para sa isang one-dimensional na problema

Ang butil ay hindi makakalagpas sa potensyal na balon, kaya ang posibilidad na matuklasan ang isang butil sa labas ng balon ay 0. Dahil dito, ang Ψ sa labas ng balon ay katumbas ng 0. Mula sa mga kondisyon ng pagpapatuloy ay sumusunod na Ψ = 0 at sa mga hangganan ng balon, i.e.

Ψ(0) = Ψ(?) = 0

Sa loob ng hukay (0 £ x£l) U= 0 at ang Schrödinger equation.

sa pagpasok ay nakukuha natin

Karaniwang desisyon

mula sa mga kondisyon ng hangganan na sinusundan nito

y(0) = 0,

Sa gayon

SA = 0

Kaya naman,

Mula sa kondisyon ng hangganan

Dapat

Þ

Pagkatapos

Enerhiya E nang mga particle sa isang "potensyal na balon" na may napakataas na pader ay tinatanggap lamang ilang mga discrete value, ibig sabihin. quantized. Quantized na halaga ng enerhiya E nay tinatawag mga antas ng enerhiya, at ang numeron, na tumutukoy sa mga antas ng enerhiya ng particle, ay tinatawag pangunahing quantum numero. Yung. ang mga particle sa isang "potensyal na balon" ay maaari lamang sa isang tiyak na antas ng enerhiya E n(o nasa quantum staten)

Sariling function:

Analaman namin mula sa pagsisikap ng normalisasyon

Densidad ng posibilidad. Mula sa Fig. Ito ay makikita na ang probability density ay nag-iiba depende san: sa n= 1 particle ay malamang na nasa gitna ng butas, ngunit hindi sa mga gilid, na mayn= 2 - ay alinman sa kaliwa o kanang kalahati, ngunit hindi sa gitna ng hukay at hindi sa mga gilid, atbp. Iyon ay, hindi natin maaaring pag-usapan ang trajectory ng particle.

Agwat ng enerhiya sa pagitan ng mga katabing antas ng enerhiya:

Sa n= 1 ang may pinakamababang di-zero na enerhiya

Ang pagkakaroon ng isang minimum na enerhiya ay sumusunod mula sa kawalan ng katiyakan na kaugnayan, dahil,

Sa paglaki nang distansya sa pagitan ng mga antas ay bumababa at kung kailann® ¥ E nhalos tuloy-tuloy, i.e. discreteness ay smoothed out, i.e. gumanap Ang prinsipyo ng pagsusulatan ni Bohr: sa malalaking halaga ng mga quantum number, ang mga batas ng quantum mechanics ay nagiging mga batas ng classical physics.

Pahina 1

Ang mga proseso ng kemikal ay bumaba sa pagbabagong-anyo ng mga molekula, i.e. sa pagbuo at pagkasira ng mga bono sa pagitan ng mga atomo. Samakatuwid, ang pinakamahalagang problema ng kimika ay palaging at nananatiling problema ng pakikipag-ugnayan ng kemikal, malapit na nauugnay sa istraktura at mga katangian ng bagay. Ibinibigay ang modernong siyentipikong interpretasyon ng mga isyu ng istrukturang kemikal at ang likas na katangian ng mga bono ng kemikal dami

mekanika

– ang teorya ng paggalaw at pakikipag-ugnayan ng mga microparticle (mga electron, nuclei, atbp.).

Ang isa sa mga pangkalahatang katangian ng bagay ay ang duality nito. Ang mga particle ng matter ay may parehong corpuscular at wave properties. Ang ugnayan ng wave-particle ay tulad na habang ang mass ng isang particle ay bumababa, ang mga katangian ng wave nito ay lalong lumalakas, at ang mga corpuscular properties nito ay humihina. Kapag ang particle ay naging maihahambing sa isang atom, ang mga tipikal na wave phenomena ay sinusunod. Kasabay nito, imposibleng ilarawan ang paggalaw at pakikipag-ugnayan ng microparticles-waves gamit ang mga batas ng paggalaw ng mga katawan na may malalaking masa. Ang unang hakbang patungo sa paglikha ng wave o quantum mechanics, ang mga batas kung saan pinagsasama ang parehong wave at corpuscular properties ng mga particle, ay ginawa ni de Broglie (1924). Ipinalagay ni De Broglie na ang bawat materyal na butil ay nauugnay sa ilang pana-panahong proseso. Kung ang isang butil ay gumagalaw, ang prosesong ito ay kinakatawan sa anyo ng isang nagpapalaganap na alon, na tinatawag de Drouille wave

O kaya phase wave

Ang bilis ng butil V ay nauugnay sa haba ng daluyong λ relasyon ni de Broglie

kung saan ang m ay ang masa ng isang particle (halimbawa, isang electron);

h – pare-pareho ni Planck.

Ang equation (1) ay tumutukoy sa malayang paggalaw ng mga particle. Kung ang isang particle ay gumagalaw sa isang force field, kung gayon ang mga alon na nauugnay dito ay inilarawan ng tinatawag na function ng alon

Ang pangkalahatang anyo ng pagpapaandar na ito ay tinukoy ni Schrödinger (1926). Hanapin natin ang function ng wave sa sumusunod na paraan. Ang equation na nagpapakilala sa lakas ng field na Ea ng isang eroplanong monochromatic wave ng liwanag ay maaaring isulat bilang:

, (2)

kung saan ang Ea0 ay ang wave amplitude;

ν – dalas ng oscillation;

t – oras;

λ – haba ng daluyong;

x – coordinate sa direksyon ng pagpapalaganap ng alon.

Dahil ang pangalawang derivatives ng plane wave equation (2), na kinuha na may kinalaman sa time t at coordinate x, ay pantay, ayon sa pagkakabanggit:

, (3)

, (4)

yun

Ang pagpapalit ng λ=c/ V (c ay ang bilis ng liwanag), nakuha natin ang wave equation para sa isang plane light wave:

, (5)

Ang mga kasunod na pagbabagong-anyo ay batay sa mga pagpapalagay na ang pagpapalaganap ng mga alon ng de Broglie ay inilalarawan ng isang katulad na equation, at ang mga alon na ito ay nagiging nakatigil at spherical. Una, isipin na ayon sa equation (5), ang halaga ng bagong function ψ ng mga coordinate (χ, y, z), na may kahulugan ng amplitude ng ilang proseso ng oscillatory, ay nagbabago. Pagkatapos, pinapalitan ang Ea ng ψ, nakuha namin ang wave equation sa form.