Основи на механиката за манекени. Въведение. Основни закони и формули за теоретична механика. Решение на примери Termekh лекции 1 курс

Изглед:тази статия е прочетена 32852 пъти

Pdf Изберете език ... руски украински английски

Кратък преглед

Целият материал се изтегля по-горе, след като предварително сте избрали езика

• Статика
  • Основни понятия за статиката
  • Видове сили
  • Аксиоми на статиката
  • Връзки и техните реакции
  • Система на сближаващи се сили
    • Методи за определяне на резултантната система на сближаващи се сили
    • Условия на равновесие за система от сближаващи се сили
  • Момент на сила спрямо центъра като вектор
    • Алгебрична стойност на момента на сила
    • Свойства на момента на сила около центъра (точка)
  • Теория на двойките сили
    • Добавяне на две паралелни сили, насочени в една посока
    • Добавяне на две паралелни сили, насочени в противоположни посоки
    • Двойки сили
    • Теоремите за двойката сили
    • Условия на равновесие за система от двойки сили
  • Рамо на лоста
  • Произволна плоска система от сили
    • Случаи за свеждане на равнинна система от сили до по-проста форма
    • Аналитични условия на равновесие
  • Център за паралелни сили. Центърът на тежестта
    • Център за паралелни сили
    • Центърът на тежестта на твърдо тяло и неговите координати
    • Център на тежестта на обема, равнината и линията
    • Методи за определяне на положението на центъра на тежестта
• Основи на изчисленията на якостта
  • Задачи и методи за здравина на материалите
  • Класификация на товарите
  • Класификация на конструктивните елементи
  • Деформации на пръти
  • Основни хипотези и принципи
  • Вътрешни сили. Метод на секцията
  • Волтаж
  • Разтягане и притискане
  • Механични характеристики на материала
  • Допустимо напрежение
  • Твърдост на материалите
  • Графики на надлъжни сили и напрежения
  • Shift
  • Геометрични характеристики на участъците
  • Усукване
  • Огъване
    • Диференциални ограничения на огъване
    • Сила на огъване
    • Нормални напрежения. Изчисляване на якостта
    • Напрежения на огъване при срязване
    • Скованост при огъване
  • Елементи на общата теория на напрегнатото състояние
  • Теории за силата
  • Торсионно огъване
• Кинематика
  • Точкова кинематика
    • Точкова траектория
    • Начини за задаване на движение
    • Точкова скорост
    • Точково ускорение
  • Кинематика на твърдо тяло
    • Транслационното движение на твърдо тяло
    • Въртящо движение на твърдо тяло
    • Кинематика на зъбното колело
    • Паралелно на равнината движение на твърдо тяло
  • Сложно точково движение
• Динамика
  • Основни закони на динамиката
  • Точкова динамика
    • Диференциални уравнения на точка от свободен материал
    • Два проблема за динамиката на точките
  • Динамика на твърдо тяло
    • Класификация на силите, действащи върху механична система
    • Диференциални уравнения на движение на механична система
  • Общи теореми на динамиката
    • Теоремата за движението на центъра на масата на механична система
    • Теорема за промяна на инерцията
    • Теоремата за промяната в ъгловия момент
    • Теорема за промяната в кинетичната енергия
• Сили, действащи в машини
  • Сили в зацепването на цилиндрична предавка
  • Триене в механизми и машини
    • Триене при плъзгане
    • Триене при търкаляне
  • Ефективност
• Машинни части
  • Механична трансмисия
    • Видове механични трансмисии
    • Основни и производни параметри на механичните трансмисии
    • Предавателна кутия
    • Гъвкави предавателни връзки
  • Шахти
    • Цел и класификация
    • Проектно изчисление
    • Проверете изчислението на шахтите
  • Лагери
    • Плъзгащи лагери
    • Търкалящи лагери
  • Свързване на машинни части
    • Видове разглобяеми и еднокомпонентни връзки
    • Ключови връзки
• Стандартизация на нормите, взаимозаменяемост
  • Допустими отклонения и кацания
  • Единна система за толерантност и кацане (ESDP)
  • Толерантност на формата и позиция

Формат: pdf

Размер: 4MB

руски език

Пример за изчисляване на цилиндрична предавка
Пример за изчисляване на цилиндрична предавка. Извършен е изборът на материал, изчисляване на допустимите напрежения, изчисляване на контакта и якостта на огъване.

Пример за решаване на проблема с огъването на греда
В примера се изграждат диаграми на силите на срязване и огъващи моменти, намира се опасен участък и се избира I-лъч. Задачата анализира изграждането на диаграми, използвайки диференциални зависимости, извършва се сравнителен анализ на различни напречни сечения на гредата.

Пример за решаване на проблема с усукването на вала
Задачата е да се провери якостта на стоманен вал за даден диаметър, материал и допустими напрежения. По време на решението се нанасят диаграми на въртящи моменти, напрежения на срязване и ъгли на усукване. Собственото тегло на шахтата не се взема предвид

Пример за решаване на проблема с напрежението-компресия на пръта
Задачата е да се провери здравината на стоманена пръчка при дадено допустимо напрежение. По време на решението се нанасят диаграми на надлъжни сили, нормални напрежения и измествания. Собственото тегло на щангата не се взема под внимание

Приложение на теоремата за запазване на кинетичната енергия
Пример за решаване на проблема за прилагане на теоремата за запазване на кинетичната енергия на механична система

Определяне на скоростта и ускорението на една точка според дадените уравнения на движение
Пример за решаване на задача за определяне на скоростта и ускорението на дадена точка според дадените уравнения на движение

Определяне на скоростите и ускоренията на точките на твърдо тяло по време на плоскопаралелно движение
Пример за решаване на задачата за определяне на скоростите и ускоренията на точките на твърдо тяло с плоскопаралелно движение

Определяне на силите в решетките на плоска ферма
Пример за решаване на проблема за определяне на силите в прътите на плоска ферма по метода на Ritter и метода на рязане на възли

Теоретична механика - това е раздел от механиката, който излага основните закони на механичното движение и механичното взаимодействие на материалните тела.

Теоретичната механика е наука, в която се изучават движенията на телата във времето (механични движения). Той служи като основа за други клонове на механиката (теория на еластичността, устойчивостта на материалите, теория на пластичността, теория на механизмите и машините, хидроаеродинамика) и много технически дисциплини.

Механично движение - Това е промяна във времето на относителното положение в пространството на материалните тела.

Механично взаимодействие - това е такова взаимодействие, в резултат на което се променя механичното движение или се променя относителното положение на частите на тялото.

Статика на твърдо тяло

Статика - това е раздел от теоретичната механика, който се занимава с проблемите за равновесието на твърдите тела и превръщането на една система от сили в друга, еквивалентна на нея.

Основни понятия и закони на статиката
• Абсолютно солидна (твърдо тяло) е материално тяло, разстоянието между всякакви точки, в което не се променя.
• Материална точка Е тяло, чиито размери, според условията на проблема, могат да бъдат пренебрегнати.
• Свободно тяло Е тяло, чието движение не подлежи на никакви ограничения.
• Несвободно (обвързано) тяло Е тяло, чието движение е ограничено.
• Връзки - това са тела, които предотвратяват движението на разглеждания обект (тяло или система от тела).
• Реакция на комуникация Е сила, която характеризира ефекта на връзката върху твърдо тяло. Ако разглеждаме силата, с която твърдото тяло действа върху връзката като действие, тогава реакцията на връзката е реакция. В този случай силата - действието се прилага към връзката, а реакцията на връзката се прилага към твърдото вещество.
• Механична система Е набор от взаимосвързани тела или материални точки.
• Твърдо може да се разглежда като механична система, позициите и разстоянието между точките на която не се променят.
• Сила Е векторна величина, която характеризира механичното действие на едно материално тяло върху друго.
  Силата като вектор се характеризира с точката на приложение, посоката на действие и абсолютната стойност. Мерната единица за модула на сила е Нютон.
• Линия за принудително действие Е права линия, по която е насочен векторът на силата.
• Концентрирана мощност - сила, приложена в една точка.
• Разпределени сили (разпределено натоварване) - това са силите, действащи върху всички точки на обема, повърхността или дължината на тялото.
  Разпределеното натоварване се задава от силата, действаща върху единица обем (повърхност, дължина).
  Размерът на разпределеното натоварване е N / m 3 (N / m 2, N / m).
• Външна сила Е сила, действаща от тяло, което не принадлежи към разглежданата механична система.
• Вътрешна сила Сила, действаща върху материална точка на механична система от друга материална точка, принадлежаща на разглежданата система.
• Силова система Представлява набор от сили, действащи върху механична система.
• Плоска система от сили Е система от сили, чиито линии на действие лежат в една равнина.
• Пространствена система от сили Е система от сили, чиито линии на действие не лежат в една и съща равнина.
• Система на сближаващи се сили Е система от сили, чиито линии на действие се пресичат в една точка.
• Система за произволна сила Представлява система от сили, чиито линии на действие не се пресичат в една точка.
• Еквивалентни системи от сили - това са системи от сили, заместването на които една с друга не променя механичното състояние на тялото.
  Прието наименование :.
• Равновесие - това е състояние, при което тялото под действието на сили остава неподвижно или се движи равномерно по права линия.
• Балансирана система от сили Е система от сили, която, когато се прилага към свободно твърдо вещество, не променя механичното си състояние (не дисбалансира).
  .
• Резултантна сила Е сила, чието действие върху тялото е еквивалентно на действието на системата от сили.
  .
• Момент на властта Е стойност, която характеризира ротационната способност на сила.
• Няколко сили Представлява система от две успоредни, еднакви по големина, противоположно насочени сили.
  Прието наименование :.
  Под действието на двойка сили тялото ще се върти.
• Проекция на сила на оста Е сегмент, затворен между перпендикуляри, изтеглени от началото и края на вектора на силата към тази ос.
  Проекцията е положителна, ако посоката на отсечката на линията съвпада с положителната посока на оста.
• Проекция на сила върху равнина Е вектор на равнина, затворен между перпендикуляри, изтеглени от началото и края на вектора на силата към тази равнина.
• Закон 1 (закон за инерцията). Изолирана материална точка е в покой или се движи равномерно и праволинейно.
  Равномерното и праволинейно движение на материалната точка е движение по инерция. Състоянието на равновесие на материална точка и твърдо тяло се разбира не само като състояние на покой, но и като движение по инерция. За твърдо тяло съществуват различни видове инерционни движения, например равномерно въртене на твърдо тяло около фиксирана ос.
• Закон 2. Твърдото тяло е в равновесие под действието на две сили само ако тези сили са равни по големина и насочени в противоположни посоки по общата линия на действие.
  Тези две сили се наричат \u200b\u200bбалансиращи сили.
  По принцип силите се наричат \u200b\u200bбалансиращи, ако твърдото тяло, към което се прилагат тези сили, е в покой.
• Закон 3. Без да се нарушава състоянието (тук думата „състояние“ означава състояние на движение или покой) на твърдо тяло, човек може да добавя и пуска противовесни сили.
  Последствие. Без да се нарушава състоянието на твърдо тяло, силата може да се прехвърли по неговата линия на действие до всяка точка на тялото.
  Две системи от сили се наричат \u200b\u200bеквивалентни, ако една от тях може да бъде заменена с друга, без да се нарушава състоянието на твърдо тяло.
• Закон 4. Резултантът от две сили, приложени в една точка, приложени в една и съща точка, е равен по големина на диагонала на паралелограма, изграден върху тези сили, и е насочен по тази
  диагонали.
  Модулът на резултанта е равен на:
  
• Закон 5 (закон за равенството на действие и реакция)... Силите, с които две тела действат едно на друго, са равни по големина и насочени в противоположни посоки по една права линия.
  Трябва да се има предвид, че действай - сила, приложена към тялото Б.и опозиция - сила, приложена към тялото Aне са балансирани, тъй като са прикрепени към различни тела.
• Закон 6 (закон за втвърдяване)... Равновесието на не-твърдо тяло не се нарушава, когато се втвърди.
  Не трябва да се забравя, че условията на равновесие, които са необходими и достатъчни за едно твърдо вещество, са необходими, но не са достатъчни за съответното нетвърдо вещество.
• Закон 7 (закон за освобождаване от връзки). Несвободно твърдо вещество може да се счита за свободно, ако е психически освободено от връзки, замествайки действието на връзките със съответните реакции на връзките.

Връзки и техните реакции
• Гладка повърхност ограничава движението по нормалното към опорната повърхност. Реакцията е насочена перпендикулярно на повърхността.
• Съчленена подвижна опора ограничава движението на тялото по нормала към референтната равнина. Реакцията е насочена по нормала към опорната повърхност.
• Съчленена фиксирана опора противодейства на всяко движение в равнина, перпендикулярна на оста на въртене.
• Съчленен безтеглов прът противодейства на движението на тялото по линията на щангата. Реакцията ще бъде насочена по линията на лентата.
• Сляпо прекратяване противодейства на всяко движение и въртене в равнината. Действието му може да бъде заменено от сила, представена под формата на два компонента и двойка сили с момент.

Кинематика

Кинематика - раздел от теоретичната механика, който разглежда общите геометрични свойства на механичното движение, като процес, който се случва в пространството и времето. Подвижните обекти се считат за геометрични точки или геометрични тела.

Основни понятия за кинематика
• Законът за движение на точка (тяло) Дали е зависимостта на положението на точка (тяло) в пространството от времето.
• Точкова траектория Е геометричното разположение на точка в пространството по време на нейното движение.
• Точка (тяло) скорост - това е характеристика на промяната във времето на положението на точка (тяло) в пространството.
• Точково ускорение (тяло) - Това е характеристика на промяната във времето на скоростта на дадена точка (тяло).

Определяне на кинематичните характеристики на точка
• Точкова траектория
  Във векторната референтна рамка траекторията се описва с израза :.
  В референтната координатна система траекторията се определя съгласно закона за движение на точка и се описва с изразите z \u003d f (x, y) - в космоса, или y \u003d f (x) - в самолета.
  В естествената референтна рамка траекторията се задава предварително.
• Определяне на скоростта на точка във векторна координатна система
  Когато се определя движението на точка във векторна координатна система, съотношението на движение към интервала от време се нарича средна стойност на скоростта в този интервал от време:.
  Приемайки интервала от време като безкрайно малка стойност, стойността на скоростта се получава в даден момент (моментна стойност на скоростта): .
  Средният вектор на скоростта е насочен по вектора по посока на движението на точката, моменталният вектор на скоростта е насочен тангенциално към траекторията в посока на точковото движение.
  Заключение: скоростта на точка е векторна величина, равна на производната на закона за движение по отношение на времето.
  Производно свойство: производната на времето на произволно количество определя скоростта на промяна на това количество.
• Определяне на скоростта на точка в координатна система
  Скорост на промяна на координатите на точки:
  .
  Модулът на пълната скорост на точка с правоъгълна координатна система ще бъде равен на:
  .
  Посоката на вектора на скоростта се определя от косинусите на ъглите на посоката:
  ,
  където са ъглите между вектора на скоростта и координатните оси.
• Определяне на скоростта на точка в естествена референтна рамка
  Скоростта на точка в естествената референтна система се определя като производна на закона за движение на точка:.
  Според предишните заключения, вектора на скоростта е насочен тангенциално към траекторията в посока на движение на точката и по осите се определя само от една проекция.

Кинематика на твърдо тяло
• В кинематиката на твърдите тела се решават две основни задачи:
  1) задачата за движение и определянето на кинематичните характеристики на тялото като цяло;
  2) определяне на кинематичните характеристики на телесните точки.
• Транслационното движение на твърдо тяло
  Транслационното движение е движение, при което права линия, изтеглена през две точки на тялото, остава успоредна на първоначалното си положение.
  Теорема: по време на транслационното движение всички точки на тялото се движат по едни и същи траектории и във всеки момент от времето имат еднаква скорост и ускорение по големина и посока.
  Заключение: транслационното движение на твърдо тяло се определя от движението на която и да е от неговите точки, във връзка с което задачата и изследването на неговото движение се свежда до кинематиката на точката.
• Ротационно движение на твърдо тяло около неподвижна ос
  Въртящото движение на твърдо тяло около неподвижна ос е движението на твърдо тяло, при което две точки, принадлежащи на тялото, остават неподвижни през цялото време на движение.
  Позицията на тялото се определя от ъгъла на въртене. Единицата за ъгъл е радиани. (Radian е централният ъгъл на окръжност, чиято дължина на дъгата е равна на радиуса, съдържащ общия ъгъл на окръжността 2π радиани.)
  Законът за въртеливото движение на тялото около неподвижна ос.
  Ъгловата скорост и ъгловото ускорение на тялото се определят чрез метода на диференциация:
  - ъглова скорост, rad / s;
  - ъглово ускорение, rad / s².
  Ако изрежете тялото с равнина, перпендикулярна на оста, изберете точката на оста на въртене ОТ и произволна точка Мслед това точка М ще опише около точката ОТ радиус на кръга R... По време на dt настъпва елементарен завой през ъгъл, докато точката М ще се движи по траекторията на разстояние .
  Модул за линейна скорост:
  .
  Точково ускорение М с известна траектория, тя се определя от нейните компоненти:
  ,
  Където .
  В резултат получаваме формулите
  тангенциално ускорение: ;
  нормално ускорение: .

Динамика

Динамика - Това е раздел от теоретичната механика, който изучава механичните движения на материалните тела в зависимост от причините, които ги причиняват.

Основни понятия за динамика
• Инерция - това е свойството на материалните тела да поддържат състояние на покой или равномерно праволинейно движение, докато външните сили не променят това състояние.
• Тегло Е количествена мярка за инерция на тялото. Мерната единица за маса е килограм (кг).
• Материална точка Представлява тяло с маса, размерите на която се пренебрегват при решаването на този проблем.
• Център на тежестта на механичната система - геометрична точка, чиито координати се определят от формулите:
  
  Където m k, x k, y k, z k - маса и координати к-та точка на механичната система, м Е масата на системата.
  В хомогенно гравитационно поле положението на центъра на масата съвпада с положението на центъра на тежестта.
• Моментът на инерция на материално тяло около оста Е количествена мярка на инерцията по време на въртеливо движение.
  Моментът на инерция на материалната точка около оста е равен на произведението на масата на точката на квадрата на разстоянието на точката от оста:
  .
  Моментът на инерция на системата (тялото) около оста е равен на аритметичната сума на инерционните моменти на всички точки:
  
• Силата на инерция на материалната точка Е векторна величина, равна по величина на произведението на точковата маса от модула на ускорението и насочена обратно на вектора на ускорението:
• Силата на инерция на материално тяло Е векторна величина, равна по модул на произведението на телесната маса от модула на ускорение на центъра на масата на тялото и насочена противоположно на вектора на ускорение на центъра на масата :,
  където е ускорението на центъра на масата на тялото.
• Импулс на елементарна сила Е векторна величина, равна на произведението на вектора на силата от безкрайно малък интервал от време dt:
  .
  Общият импулс на сила за Δt е равен на интеграла на елементарните импулси:
  .
• Елементарна мощност Е скалар dAравен на скаларен proi

държавна автономна институция

Калининградска област

професионална образователна организация

Колеж по обслужване и туризъм

Курс лекции с примери за практически задачи

"Основи на теоретичната механика"

по дисциплинаТехническа механика

за студенти3 разбира се

специалност20.02.04 Пожарна безопасност

Калининград

ОДОБРЕНО

Заместник директор на UR GAU KO VET KSTN. Мясникова

ОДОБРЕНО

Методически съвет на GAU KO POO KST

РАЗГЛЕЖДАН

На заседание на PCC

Редакторски екип:

Колганова А. А., методист

Фалалеева А. Б., учител по руски език и литература

Цветаева Л.В., председател на ПКСобщи математически и природни дисциплини

Съставител:

И. В. Незванова преподавател в GAU KO VET KST

Съдържание

1. Теоретична информация

1. Теоретична информация

1. Примери за решаване на практически проблеми

Динамика: основни понятия и аксиоми

1. Теоретична информация

1. Примери за решаване на практически проблеми

Библиография

Статика: основни понятия и аксиоми.

1. Теоретична информация

Статика - раздел от теоретичната механика, който разглежда свойствата на силите, приложени към точките на твърдо тяло и условията за тяхното равновесие. Основни цели:

1. Преобразувания на системи от сили в еквивалентни системи на сили.

2. Определяне на равновесни условия за системи от сили, действащи върху твърдо тяло.

Материална точка наречен най-простият модел на материално тяло

всяка форма, размерите на която са достатъчно малки и която може да се приеме като геометрична точка с определена маса. Всяко събиране на материални точки се нарича механична система. Абсолютно твърдо тяло е механична система, чиито разстояния между точките не се променят при никакви взаимодействия.

Сила Е мярка за механичното взаимодействие на материалните тела помежду си. Силата е векторна величина, тъй като тя се определя от три елемента:

числова стойност;

посока;

точка на приложение (A).

Силова единица - Нютон (N).

Фигура 1.1

Система от сили е комбинация от сили, действащи върху тялото.

Балансирана (равна на нула) система от сили се нарича система, която, приложена към тялото, не променя състоянието си.

Системата от сили, действащи върху тялото, може да бъде заменена от една получена, действаща като система от сили.

Аксиоми на статиката.

Аксиома 1: Ако към тялото се приложи балансирана система от сили, то то се движи равномерно и праволинейно или е в покой (законът на инерцията).

Аксиома 2: Абсолютно твърдо тяло е в равновесие под действието на две сили тогава и само ако тези сили са равни по големина, действат в една права линия и са насочени в противоположни посоки. Фигура 1.2

Аксиома 3: Механичното състояние на тялото няма да бъде нарушено, ако към системата от сили, действащи върху него, се добави или извади балансирана система от сили.

Аксиома 4: Резултантната от двете сили, приложени към тялото, е равна на тяхната геометрична сума, тоест тя се изразява в размер и посока от диагонала на паралелограма, изграден върху тези сили, както отстрани.

Фигура 1.3.

Аксиома 5: Силите, с които две тела действат едно на друго, винаги са равни по големина и насочени по една права линия в противоположни посоки.

Фигура 1.4.

Видове връзки и техните реакции

Връзки се наричат \u200b\u200bвсякакви ограничения, които пречат на движението на тялото в космоса. Тялото, стремейки се под действието на приложените сили да извърши движението, което е възпрепятствано от връзката, ще действа върху него с някаква сила, т.нар. сила на натиск върху комуникацията ... Според закона за равенството на действие и реакция връзката ще действа върху тялото със същия модул, но противоположно насочена сила.
Силата, с която тази връзка действа върху тялото, предотвратявайки едно или друго движение, се нарича сила на реакция (реакция) на връзка .
Една от основните разпоредби на механиката е принцип на освобождаване на облигации : всяко несвободно тяло може да се счита за свободно, ако човек изхвърли връзките и замени действието им с реакции на връзки.

Реакцията на връзката е насочена в посока, обратна на тази, в която връзката не позволява на тялото да се движи. Основните видове връзки и техните реакции са показани в таблица 1.1.

Таблица 1.1

Видове връзки и техните реакции

Име на комуникацията

Символ

1

Гладка повърхност (опора) - повърхност (опора), триене, върху което дадено тяло може да се пренебрегне.
С безплатна подкрепа, реакцията е насочен перпендикулярно на допирателната, изтеглена през точкатаA телесен контакт1 с опорна повърхност2 .

2

Резба (гъвкава, неразтегаема). Връзката, изпълнена под формата на неразтеглива резба, не позволява на тялото да се отдалечи от точката на окачване. Следователно реакцията на нишката е насочена по протежение на нишката до точката на нейното окачване.

3

Безтегловна пръчка - пръчка, чието тегло може да бъде пренебрегнато в сравнение с възприеманото натоварване.
Реакцията на безтегловност, прикрепена шарнирно праволинейна пръчка е насочена по оста на пръта.

4

Подвижна панта, подвижна опора. Реакцията е насочена по нормала към опорната повърхност.

7

Твърдо прекратяване. В равнината на твърдото завършване ще има два компонента на реакцията, и момента на двойка силикоето предотвратява завъртането на гредата1 спрямо точкаA .
Твърдото фиксиране в пространството отнема от тялото 1 всичките шест степени на свобода - три движения по координатните оси и три завъртания около тези оси.
В пространственото твърдо завършване ще има три компонента, , и три момента на двойки сили.

Система на сближаващи се сили

Система от сближаващи се сили се нарича система от сили, чиито линии на действие се пресичат в една точка. Две сили, сближаващи се в една точка, съгласно третата аксиома на статиката, могат да бъдат заменени с една сила -резултатен .
Основният вектор на системата от сили - стойност, равна на геометричната сума на силите на системата.

Резултантната равнинна система на сближаващи се сили може да се определиграфично и аналитично.

Добавяне на системата от сили . Добавянето на плоска система от сходящи се сили се извършва или чрез последователно добавяне на сили с изграждане на междинна получена резултат (Фигура 1.5), или чрез изграждане на полигон на сила (Фигура 1.6).

Фигура 1.5 Фигура 1.6

Проекция на сила на оста - алгебрична величина, равна на произведението на модула на силата на косинуса на ъгъла между силата и положителната посока на оста.
ПроекцияF х(Фигура 1.7) сили на оста хположително, ако ъгълът α е остър, отрицателен, ако ъгълът α е тъп. Ако силае перпендикулярна на оста, тогава проекцията му върху оста е нула.

Фигура 1.7

Проекция на сила върху равнина Ооо- вектор затворена между проекциите на началото и края на силатана тази равнина. Тези. проекцията на силата върху равнината е векторна величина, характеризираща се не само с числова стойност, но и от посоката в равнинатаОоо (Фигура 1.8).

Фигура 1.8

След това проекционният модул на самолета Ооо ще бъде равно на:

F xy \u003d Fcosα,

където α е ъгълът между посоката на силатаи нейната проекция.
Аналитичен начин за задаване на сили . За аналитичен начин за задаване на якостнеобходимо е да се избере координатна системаОхъз, по отношение на което ще бъде определена посоката на силата в пространството.
Вектор, изобразяващ сила, могат да бъдат нанесени, ако са известни модулът на тази сила и ъглите α, β, γ, които силата образува с координатните оси. ТочкаAприлагане на сила задават се отделно от нейните координатих, в, z... Можете да зададете силата на неговите проекцииFx, Fy, Fzпо координатните оси. Модулът на сила в този случай се определя по формулата:

и посоката косинуси са:

, .

Аналитичен начин за добавяне на сили : проекцията на вектора на сумата върху някаква ос е равна на алгебричната сума на проекциите на членовете на векторите върху една и съща ос, т.е., ако:

тогава,,.
Да знаеш Rx, Ry, Rz, можем да определим модула

и посока косинуси:

, , .

Фигура 1.9

За равновесието на системата на сближаващи се сили е необходимо и достатъчно резултантната от тези сили да бъде равна на нула.
1) Условие на геометрично равновесие за сближаваща се система от сили : за равновесието на системата на сближаващи се сили е необходимо и достатъчно силовият полигон, изграден от тези сили,

беше затворен (краят на вектора от последния член

сила трябва да се комбинира с началото на вектора на първия член на силата). Тогава основният вектор на системата от сили ще бъде равен на нула ()
2) Аналитични условия на равновесие . Модулът на основния вектор на системата от сили се определя по формулата. \u003d 0. Защото , тогава радикалният израз може да бъде равен на нула само ако всеки член едновременно изчезва, т.е.

Rx= 0, Рай= 0, Rz \u003d 0.

Следователно за равновесието на пространствената система на сближаващи се сили е необходимо и достатъчно сумите на проекциите на тези сили върху всяка от трите координати на осите да бъдат равни на нула:

За равновесието на плоска система от сходящи се сили е необходимо и достатъчно сумите на проекциите на силите върху всяка от двете координатни оси да бъдат равни на нула:

Добавянето на две паралелни сили, насочени в една посока.

Фигура 1.9

Две паралелни сили, насочени в една посока, се свеждат до една получена сила, успоредна на тях и насочени в една и съща посока. Стойността на резултантната стойност е равна на сумата от стойностите на тези сили, а точката на нейното приложение C разделя разстоянието между линиите на действие на силите по вътрешен начин на части, обратно пропорционални на стойностите на тези сили, т.е.

B A C

R \u003d F 1 + F 2

Добавянето на две неравномерни паралелни сили, насочени в противоположни посоки.

Две неравнопоставени по големина антипаралелни сили се намаляват до една получена сила, успоредна на тях и насочени към по-голямата сила. Величината на получената стойност е равна на разликата в величините на тези сили, а точката на нейното прилагане, С, разделя разстоянието между линиите на действие на силите отвън на части, обратно пропорционални на величините на тези сили, т.е.

Двойка сили и момент на сила спрямо точка.

Момент на власт спрямо точка О се нарича, взето със съответния знак, произведението на величината на силата на разстоянието h от точка О до линията на действие на силата ... Този продукт се приема със знак плюс, ако силата има тенденция да върти тялото обратно на часовниковата стрелка, а със знака - ако силата има тенденция да върти тялото по посока на часовниковата стрелка, т.е. ... Извиква се дължината на перпендикуляра hрамо на сила точка О. Ефект от силовото действие т.е. ъгловото ускорение на тялото е по-голямо, толкова по-голяма е стойността на момента на сила.

Фигура 1.11

С няколко сили се нарича система, състояща се от две равни по големина паралелни сили, насочени в противоположни посоки. Извиква се разстоянието h между линиите на действие на силитераменна двойка . Миг пара m (F, F ") е произведението на величината на една от силите, изграждащи двойката на рамото на двойката, взета със съответния знак.

Записва се така: m (F, F ") \u003d ± F × h, където продуктът се приема със знак плюс, ако двойка сили има тенденция да завърта тялото в посока обратна на часовниковата стрелка и със знак минус, ако двойка сили има тенденция да върти тялото по посока на часовниковата стрелка.

Теорема за сумата от моментите на силите на една двойка.

Сумата от моментите на сили на двойката (F, F ") спрямо която и да е точка 0, взета в равнината на действието на двойката, не зависи от избора на тази точка и е равна на момента на двойката.

Теорема за еквивалентни двойки. Последствия.

Теорема. Две двойки, моментите на които са равни помежду си, са еквивалентни, т.е. (F, F ") ~ (P, P")

Следствие 1 ... Двойка сили може да се прехвърли на всяко място в равнината на нейното действие, както и да се завърти под всякакъв ъгъл и да се промени рамото и големината на силите на двойката, като същевременно се поддържа моментът на двойката.

Следствие 2. Двойката сили няма резултат и не може да бъде балансирана от една сила, лежаща в равнината на двойката.

Фигура 1.12

Условие за събиране и равновесие за система от двойки на равнина.

1. Теорема за събирането на двойки, лежащи в една и съща равнина. Система от двойки, произволно разположени в една и съща равнина, може да бъде заменена от една двойка, чийто момент е равен на сумата от моментите на тези двойки.

2. Теорема за равновесието на система от двойки на равнина.

За да може абсолютно твърдо тяло да е в покой под действието на система от двойки, произволно разположени в една равнина, е необходимо и достатъчно сумата от моментите на всички двойки да бъде равна на нула, т.е.

Центърът на тежестта

Силата на гравитацията - резултатът от силите на привличане към Земята, разпределени в тялото.

Център на тежестта на тялото - това е такава точка, неизменно свързана с това тяло, през която линията на действие на силата на гравитацията на това тяло преминава при всяко положение на тялото в пространството.

Методи за намиране на центъра на тежестта

1. Метод на симетрия:

1.1. Ако еднородно тяло има равнина на симетрия, тогава центърът на тежестта лежи в тази равнина

1.2. Ако еднородно тяло има ос на симетрия, тогава центърът на тежестта лежи върху тази ос. Центърът на тежестта на еднородно тяло на въртене лежи върху оста на въртене.

1.3 Ако еднородно тяло има две оси на симетрия, тогава центърът на тежестта е в точката на тяхното пресичане.

2. Метод на разделяне: Тялото се разделя на най-малък брой части, силите на тежестта и положението на центровете на тежестта, които са известни.

3. Метод на отрицателните маси: При определяне на центъра на тежестта на тяло със свободни кухини трябва да се използва методът на разделяне, но масата на свободните кухини трябва да се счита за отрицателна.

Координатите на центъра на тежестта на равнинна фигура:

Позициите на центровете на тежестта на прости геометрични фигури могат да бъдат изчислени с помощта на известни формули. (Фигура 1.13)

Забележка: Центърът на тежестта на симетрията на фигурата е върху оста на симетрия.

Центърът на тежестта на пръта е в средната височина.

1.2. Примери за решаване на практически проблеми

Пример 1: Товарът е окачен на пръчка и е в равновесие. Определете усилията в пръта. (фигура 1.2.1)

Решение:

Силите, възникващи в закрепващите пръти, са равни по големина на силите, с които прътите поддържат товара. (5-та аксиома)

Определяме възможните посоки на реакциите на връзките "твърди пръчки".

Силите са насочени по въдиците.

Фигура 1.2.1.

Нека освободим точка А от връзки, замествайки действието на връзките с техните реакции. (Фигура 1.2.2)

Започваме конструкцията с известна сила, като чертаем вектораF в някакъв мащаб.

От края на вектораF чертайте линии, успоредни на реакциитеR 1 иR 2 .

Фигура 1.2.2

Пресичащите линии създават триъгълник. (Фигура 1.2.3.). Познавайки мащаба на конструкциите и измервайки дължината на страните на триъгълника, е възможно да се определи степента на реакциите в пръчките.

За по-точни изчисления можете да използвате геометрични съотношения, по-специално теоремата за синусите: съотношението на страната на триъгълник към синуса на противоположния ъгъл е константа

В този случай:

Фигура 1.2.3

Коментар: Ако посоката на вектора (реакция на свързване) на дадената схема и в триъгълника на силите не съвпада, тогава реакцията на схемата трябва да бъде насочена в обратна посока.

Пример 2: Определете величината и посоката на получената плоска система от сближаващи се сили аналитично.

Решение:

Фигура 1.2.4

1. Определете проекцията на всички сили на системата върху Ox (Фигура 1.2.4)

Добавяйки проекциите алгебрично, получаваме проекцията на резултанта върху оста Ox.

Знакът показва, че резултатът е насочен наляво.

2. Определете проекцията на всички сили по оста Oy:

Добавяйки проекциите алгебрично, получаваме проекцията на резултанта върху оста Oy.

Знакът показва, че резултатът е насочен надолу.

3. Определете модула на резултанта от стойностите на проекциите:

4. Определете стойността на ъгъла на резултанта с оста Ox:

и стойността на ъгъла с оста Oy:

Пример 3: Изчислете сумата на моментите на силите спрямо точка O (Фигура 1.2.6).

OA= AB= IND \u003d DE \u003d CB \u003d 2м

Фигура 1.2.6

Решение:

1. Моментът на сила спрямо точка е числено равен на произведението на модула и рамото на силата.

2. Моментът на сила е равен на нула, ако линията на действие на силата минава през точката.

Пример 4: Определете позицията на центъра на тежестта на фигурата, показана на фигура 1.2.7

Решение:

Разделяме фигурата на три:

1-правоъгълник

A 1 \u003d 10 * 20 \u003d 200см 2

2-триъгълник

A 2 \u003d 1/2 * 10 * 15 \u003d 75см 2

3-кръг

A 3 =3,14*3 2 \u003d 28,3 см 2

CG от фигура 1: x 1 \u003d 10 см, у 1 \u003d 5см

CG от фигура 2: x 2 \u003d 20 + 1/3 * 15 \u003d 25см, у 2 \u003d 1/3 * 10 \u003d 3,3см

CG от фигура 3: x 3 \u003d 10 см, у 3 \u003d 5см

Те от \u003d 4,5 см

Кинематика: основни понятия.

Основни кинематични параметри

Траектория - линия, очертана от материална точка при движение в пространството. Траекторията може да бъде права и извита, плоска и пространствена.

Уравнение на траекторията за движение на равнината: y \u003dе ( х)

Изминато разстояние. Пътят се измерва по пътеката в посока на движение. Обозначаване -С, мерни единици - метри.

Точка уравнение движение Е уравнение, което определя положението на движеща се точка като функция от времето.

Фигура 2.1

Положението на точката във всеки момент от времето може да се определи от разстоянието, изминато по траекторията от някаква фиксирана точка, считано за начало (Фигура 2.1). Този начин за настройване на движението се наричаестествен ... По този начин уравнението на движението може да бъде представено като S \u003d f (t).

Фигура 2.2

Позицията на точка може да се определи и ако нейните координати са известни като функция от времето (Фигура 2.2). Тогава, в случай на движение по равнина, трябва да се дадат две уравнения:

В случай на пространствено движение се добавя трета координатаz= е 3 ( т)

Този начин на настройка на движението се наричакоординира .

Скорост на движение Е векторна величина, която в момента характеризира скоростта и посоката на движение по траекторията.

Скоростта е вектор във всеки момент, насочен тангенциално към траекторията по посока на посоката на движение (Фигура 2.3).

Фигура 2.3

Ако една точка изминава равни разстояния за равни периоди от време, тогава се извиква движениетоуниформа .

Средна скорост по пътя ΔС определено:

къдетоΔS- изминато разстояние във времето Δт; Δ т- времеви интервал.

Ако една точка изминава неравни пътища през равни интервали от време, тогава се извиква движениетонеравномерно ... В този случай скоростта е променливо количество и зависи от времетоv= е( т)

В момента скоростта се определя като

Точково ускорение е векторна величина, която характеризира скоростта на промяна на скоростта по величина и посока.

Скоростта на точка при преместване от точка M1 до точка Mg се променя в големината и посоката. Средно ускорение за този период от време

Ускорение в момента:

Обикновено за удобство се разглеждат два взаимно перпендикулярни компонента на ускорението: нормален и тангенциален (Фигура 2.4)

Нормално ускорение a н , характеризира промяната в скоростта

посока и се определя като

Нормалното ускорение винаги е перпендикулярно на скоростта към центъра на дъгата.

Фигура 2.4

Тангенциално ускорение a т , характеризира промяната в скоростта по величина и винаги е насочена тангенциално към траекторията; при ускоряване посоката му съвпада с посоката на скоростта, а при забавяне е насочена противоположно на посоката на вектора на скоростта.

Стойността на пълното ускорение се определя като:

Анализ на типовете и кинематичните параметри на движенията

Равномерно движение - това движение с постоянна скорост:

За прави, равномерни движения:

За извито, равномерно движение:

Законът за равномерното движение :

Еквивалентно движение – това движение с постоянно тангенциално ускорение:

За праволинейно равно движение

За криволинейно равнопроменливо движение:

Законът за равното движение:

Кинематични графики

Кинематични графики - това са графики на промени в пътя, скоростта и ускоренията в зависимост от времето.

Равномерно движение (фигура 2.5)

Фигура 2.5

Еквивалентно движение (Фигура 2.6)

Фигура 2.6

Най-простите движения на твърдо тяло

Транслационно движение наречено движение на твърдо тяло, при което всяка права линия на тялото по време на движение остава успоредна на първоначалното му положение (Фигура 2.7)

Фигура 2.7

При движение напред всички точки на тялото се движат по един и същ начин: скоростите и ускоренията са еднакви във всеки момент.

Когавъртеливо движение всички точки на тялото описват кръг около обща фиксирана ос.

Извиква се фиксираната ос, около която се въртят всички точки на тялотооста на въртене.

За да се опише само въртеливото движение на тялото около фиксирана осъглови параметри. (фигура 2.8)

φ - ъгъл на въртене на тялото;

ω – ъглова скорост, определя промяната в ъгъла на въртене за единица време;

Промяната в ъгловата скорост във времето се определя от ъгловото ускорение:

2.2. Примери за решаване на практически проблеми

Пример 1: Дадено е уравнението за движение на точка. Определете скоростта на точката в края на третата секунда на движение и средната скорост за първите три секунди.

Решение:

1. Уравнение на скоростта

2. Скорост в края на третата секунда (т=3 ° С)

3. Средна скорост

Пример 2: Според дадения закон за движение определете вида на движението, началната скорост и тангенциалното ускорение на точката, времето за спиране.

Решение:

1. Тип движение: равно-променливо ()
2. При сравняване на уравненията е очевидно, че

- началната пътека, измината преди началото на отброяването на 10m;

- начална скорост 20m / s

- постоянно тангенциално ускорение

- ускорението е отрицателно, следователно движението се забавя, ускорението е насочено в посока, обратна на скоростта на движение.

3. Можете да определите времето, в което точковата скорост ще бъде нула.

3. Динамика: основни понятия и аксиоми

Динамика - раздел от теоретичната механика, в който се установява връзка между движението на телата и силите, действащи върху тях.

Два типа проблеми се решават в динамика:

определят параметрите на движение за дадени сили;

определят силите, действащи върху тялото, според дадените кинематични параметри на движение.

Подматериална точка означават определено тяло, което има определена маса (т.е. съдържащо определено количество материя), но няма линейни размери (безкрайно малък обем пространство).
Изолирани се разглежда съществена точка, която не се влияе от други съществени точки. В реалния свят изолирани материални точки, като изолирани тела, не съществуват; тази концепция е условна.

При движение напред всички точки на тялото се движат по един и същ начин, така че тялото може да се приеме като материална точка.

Ако размерите на тялото са малки в сравнение с траекторията, то може да се разглежда и като материална точка, докато точката съвпада с центъра на тежестта на тялото.

По време на въртеливото движение на тялото точките може да не се движат по същия начин, в този случай някои разпоредби на динамиката могат да бъдат приложени само към отделни точки, а материалният обект може да се разглежда като набор от материални точки.

Следователно динамиката се разделя на динамиката на точката и динамиката на материалната система.

Аксиоми на динамиката

Първата аксиома ( принцип на инерцията): в всяка изолирана материална точка е в състояние на покой или равномерно и праволинейно движение, докато приложените сили не я изведат от това състояние.

Тази държава се нарича държаваинерция. Премахнете точката от това състояние, т.е. за да му се даде известно ускорение, външна сила може.

Всяко тяло (точка) имаинерция. Мярката за инерция е телесното тегло.

Маса нареченколичеството вещество в обема на тялото, в класическата механика се счита за постоянна стойност. Мерната единица за маса е килограм (кг).

Втора аксиома (Вторият закон на Нютон е основният закон на динамиката)

F \u003d ma

къдетот - точкова маса, кг;а - точково ускорение, m / s 2 .

Ускорението, придадено на материална точка със сила, е пропорционално на големината на силата и съвпада с посоката на силата.

Силата на гравитацията действа върху всички тела на Земята, тя придава на тялото ускорението на свободно падане, насочено към центъра на Земята:

G \u003d mg,

къдетоg - 9,81 m / s², ускорение на гравитацията.

Трета аксиома (Трети закон на Нютон): cутайките от взаимодействие на две тела са еднакви по размер и насочени по една права линия в различни посоки.

При взаимодействие ускоренията са обратно пропорционални на масите.

Четвърта аксиома (законът за независимостта на действието на силите): довсяка сила от система от сили действа така, както би действала сама.

Ускорението, придадено на точката от системата на силите, е равно на геометричната сума на ускоренията, придадени на точката от всяка сила поотделно (Фигура 3.1):

Фигура 3.1

Концепция за триене. Видове триене.

Триене- съпротивление, произтичащо от движението на едно грубо тяло по повърхността на друго. Когато телата се плъзгат, се получава триене при плъзгане, докато при търкаляне - триене на люлеене.

Триене при плъзгане

Фигура 3.2.

Причината е механичното зацепване на издатините. Силата на съпротивление на движение по време на плъзгане се нарича сила на триене на плъзгане (Фигура 3.2)

Закони за триене при плъзгане:

1. Силата на триене при плъзгане е право пропорционална на нормалната сила на налягане:

къдетоR- силата на нормалното налягане, насочена перпендикулярно на опорната повърхност;е- коефициент на триене при плъзгане.

Фигура 3.3.

В случай на движение на тялото по наклонена равнина (Фигура 3.3)

Триене при търкаляне

Съпротивлението при търкаляне е свързано с взаимната деформация на почвата и колелото и е значително по-малко триене при плъзгане.

За равномерно търкаляне на колелата трябва да се приложи силаF dv (Фигура 3.4)

Условието на търкаляне на колелото е, че моментът на движение не трябва да бъде по-малък от момента на съпротивление:

Фигура 3.4.

Пример 1: Пример 2: Към две материални точки с масам 1 \u003d 2 кг им 2 \u003d 5 кг се прилагат същите сили. Сравнете стойностите по-бързо.

Решение:

Според третата аксиома динамиката на ускорението е обратно пропорционална на масите:

Пример 3: Определете работата на гравитацията при преместване на товара от точка А до точка С по наклонена равнина (Фигура 3. 7). Гравитацията на тялото е 1500N. AB \u003d 6 m, BC \u003d 4m. Пример 3: Определете работата на силата на рязане за 3 минути. Скорост на въртене на детайла 120 об / мин, диаметър на детайла 40 мм, сила на рязане 1kN. (Фигура 3.8)

Решение:

1. Работа с въртеливо движение:

2. ъглова скорост 120 об / мин

Фигура 3.8.

3. Броят на оборотите за дадено време еz\u003d 120 * 3 \u003d 360 оборота

Ъгълът на въртене през това време е φ \u003d 2πz\u003d 2 * 3,14 * 360 \u003d 2261rad

4. Работете в 3 оборота:W\u003d 1 * 0,02 * 2261 \u003d 45,2 kJ

Библиография

Олофинская, В.П. "Техническа механика", Москва "Форум" 2011

Ердеди А.А. Ердеди Н.А. Теоретична механика. Устойчивост на материалите.- Rn-D; Феникс, 2010

Във всеки академичен курс изучаването на физика започва с механика. Не от теоретична, не от приложна и не изчислителна, а от добрата стара класическа механика. Тази механика се нарича още нютонова механика. Според легендата ученият се разхождал в градината, видял падаща ябълка и именно този феномен го тласнал към откриването на закона за всеобщата гравитация. Разбира се, законът винаги е съществувал и Нютон му е дал само форма, която хората могат да разберат, но неговата заслуга е безценна. В тази статия няма да описваме законите на нютоновата механика възможно най-подробно, но ще очертаем основите, основните знания, определения и формули, които винаги могат да ви изиграят ръцете.

Механиката е клон на физиката, наука, която изучава движението на материалните тела и взаимодействията между тях.

Самата дума е от гръцки произход и се превежда като „изкуството да се строят машини“. Но преди да конструираме машини, ние все още сме като Луната, така че ще следваме стъпките на нашите предци и ще изучаваме движението на камъни, хвърлени под ъгъл към хоризонта и ябълки, падащи върху глави от височина h.

Защо изучаването на физиката започва с механика? Тъй като е напълно естествено, да не се започва от термодинамично равновесие?!

Механиката е една от най-старите науки и исторически изучаването на физиката започва именно от основите на механиката. Поставени в рамките на времето и пространството, хората всъщност не могат да тръгнат от нещо друго, с цялото си желание. Движещите се тела са първото нещо, към което насочваме вниманието си.

Какво е движението?

Механичното движение е промяна в положението на телата в пространството едно спрямо друго във времето.

След тази дефиниция съвсем естествено стигаме до концепцията за референтна рамка. Промяна на положението на телата в пространството едно спрямо друго. Ключови думи тук: по отношение един на друг ... В крайна сметка пътник в автомобил се движи спрямо човек, който стои отстрани на пътя с определена скорост, и почива спрямо съседа си на седалката до него и се движи с различна скорост спрямо пътник в кола, която ги изпреварва.

Ето защо, за да измерваме нормално параметрите на движещите се обекти и да не се объркваме, имаме нужда референтна система - твърдо свързани помежду си референтно тяло, координатна система и часовник. Например, земята се движи около слънцето в хелиоцентрична референтна система. В ежедневието ние извършваме почти всички наши измервания в геоцентрична референтна рамка, свързана със Земята. Земята е референтно тяло, спрямо което се движат коли, самолети, хора, животни.

Механиката като наука има своя задача. Задачата на механиката е да знае положението на тялото в пространството по всяко време. С други думи, механиката изгражда математическо описание на движението и намира връзки между физическите величини, които го характеризират.

За да продължим по-нататък, ни е необходима концепцията „ материална точка ”. Те казват, че физиката е точна наука, но физиците знаят колко приближения и предположения трябва да се направят, за да се постигне съгласие по тази точност. Никой никога не е виждал материална точка или миришел идеален газ, но е! Просто е много по-лесно да живееш с тях.

Материалната точка е тяло, чийто размер и форма могат да бъдат пренебрегнати в контекста на тази задача.

Раздели на класическата механика

Механиката се състои от няколко секции

• Кинематика
• Динамика
• Статика

Кинематикаот физическа гледна точка той изучава как точно се движи тялото. С други думи, този раздел се занимава с количествените характеристики на движението. Намерете скорост, път - типични кинематични проблеми

Динамика решава въпроса защо се движи по този начин. Тоест той разглежда силите, действащи върху тялото.

Статика изучава баланса на телата под действието на силите, тоест отговаря на въпроса: защо изобщо не пада?

Границите на приложимостта на класическата механика

Класическата механика вече не претендира да бъде наука, която обяснява всичко (в началото на миналия век всичко беше съвсем различно) и има ясна рамка на приложимост. Като цяло законите на класическата механика са верни за света, който сме свикнали по размер (макрокосмос). Те спират да работят в случая със света на частиците, когато квантовата механика замества класическата. Също така класическата механика е неприложима за случаите, когато движението на телата става със скорост, близка до скоростта на светлината. В такива случаи релативистките ефекти стават ясно изразени. Грубо казано, в рамките на квантовата и релативистка механика - класическа механика, това е частен случай, когато размерите на тялото са големи, а скоростта малка.

Най-общо казано, квантовите и релативистки ефекти никога не отиват никъде, те се извършват и при обичайното движение на макроскопични тела със скорост, много по-малка от скоростта на светлината. Друго нещо е, че ефектът от тези ефекти е толкова малък, че не надхвърля най-точните измервания. По този начин класическата механика никога няма да загуби своето основно значение.

Ще продължим да изучаваме физическите основи на механиката в следващите статии. За по-добро разбиране на механиката винаги можете да се обърнете към на нашите авторикоито отделно хвърлят светлина върху тъмното петно \u200b\u200bна най-трудната задача.