Основна механика за кукли. Вовед. Основни закони и формули во теоретската механика. Решавање примери Термех предавања 1 курс

Прикажи:оваа статија е прочитана 32852 пати

Pdf Изберете јазик... Руски украински англиски

Краток преглед

Целосниот материјал се презема погоре, по изборот на јазикот

• Статика
  • Основни концепти на статика
  • Типови на сили
  • Аксиоми на статиката
  • Врските и нивните реакции
  • Систем на конвергирачка сила
    • Методи за определување на резултантниот систем на конвергирачки сили
    • Услови на рамнотежа за систем на конвергирани сили
  • Момент на сила околу центарот како вектор
    • Алгебарска вредност на моментот на сила
    • Својства на моментот на сила околу центарот (точка)
  • Теорија на парови сили
    • Собирање на две паралелни сили во иста насока
    • Собирање на две паралелни сили насочени во спротивни насоки
    • Моќни парови
    • Теореми за неколку сили
    • Услови за рамнотежа на систем од парови сили
  • Рачка на рачката
  • Произволна рамнина систем на сили
    • Случаи на намалување на рамен систем на сили во поедноставна форма
    • Аналитички услови на рамнотежа
  • Центар на паралелни сили. Центар на гравитација
    • Центар на паралелни сили
    • Центарот на гравитација на круто тело и неговите координати
    • Центар на гравитација на волумен, рамнини и линии
    • Методи за одредување на положбата на центарот на гравитација
• Основи на јакни тркачи
  • Проблеми и методи на отпорност на материјалите
  • Класификација на оптоварување
  • Класификација на структурни елементи
  • Деформации на шипки
  • Главни хипотези и принципи
  • Внатрешни сили. Метод на пресек
  • Напон
  • Напнатост и компресија
  • Механички карактеристики на материјалот
  • Дозволени напони
  • Тврдост на материјалот
  • Парцели на надолжни сили и напрегања
  • Смена
  • Геометриски карактеристики на пресеците
  • Торзија
  • наведнуваат
    • Диференцијални зависности при свиткување
    • Јачина на свиткување
    • нормални стресови. Пресметка на јачина
    • Напрегања на смолкнување при свиткување
    • Вкочанетост на свиткување
  • Елементи општа теоријастресна состојба
  • Теории на сила
  • Свиткување со пресврт
• Кинематика
  • Точка кинематика
    • Точка траекторија
    • Методи за одредување на движење на точка
    • Точка брзина
    • точка забрзување
  • Кинематика на круто тело
    • Преводно движење на круто тело
    • Ротационо движење на круто тело
    • Кинематика на механизми за запчаници
    • Рамнинско-паралелно движење на круто тело
  • Комплексно движење на точката
• Динамика
  • Основни закони на динамиката
  • Точка динамика
    • Диференцијални равенкибесплатно материјална точка
    • Два проблеми на динамиката на точките
  • Цврста динамика на телото
    • Класификација на силите што делуваат на механички систем
    • Диференцијални равенки на движење на механички систем
  • Општи теореми на динамиката
    • Теорема за движењето на центарот на масата на механички систем
    • Теорема за промена на моментумот
    • Теорема за промена на аголниот моментум
    • Теорема за промена на кинетичката енергија
• Сили кои дејствуваат во машините
  • Сили при вклучување на запчаник
  • Триење во механизми и машини
    • Лизгачко триење
    • триење на тркалање
  • Ефикасност
• Машински делови
  • Механички преноси
    • Видови механички запчаници
    • Основни и изведени параметри на механички запчаници
    • запчаници
    • Запчаници со флексибилни врски
  • Шахти
    • Цел и класификација
    • Дизајн пресметка
    • Проверете ја пресметката на шахтите
  • Лежишта
    • Обични лежишта
    • Тркалачки лежишта
  • Поврзување на машински делови
    • Видови на монтажни и постојани врски
    • Врски со клучеви
• Стандардизација на нормите, заменливост
  • Толеранции и слетувања
  • Унифициран систем на толеранции и слетувања (ESDP)
  • Отстапување на формата и положбата

Формат: pdf

Големина: 4 MB

руски јазик

Пример за пресметка на запчаник
Пример за пресметка на запчаник. Извршен е избор на материјал, пресметка на дозволените напрегања, пресметка на контакт и јакост на свиткување.

Пример за решавање на проблемот со свиткување на зракот
Во примерот се нацртани дијаграми на попречни сили и моменти на свиткување, се наоѓа опасен пресек и се избира I-зрак. Во проблемот беше анализирана конструкцијата на дијаграми со користење на диференцијални зависности, компаративна анализаразлични пресеци на гредата.

Пример за решавање на проблемот со торзија на вратило
Задачата е да се тестира цврстината на челичната осовина за даден дијаметар, материјал и дозволени напрегања. За време на растворот се градат дијаграми на вртежни моменти, напрегања на смолкнување и агли на вртење. Само-тежината на вратилото не се зема предвид

Пример за решавање на проблемот на напнатост-компресија на прачка
Задачата е да се тестира цврстината на челичната прачка при дадени дозволени напрегања. При решението се градат парцели на надолжни сили, нормални напрегања и поместувања. Самостојната тежина на шипката не се зема предвид

Примена на теоремата за зачувување на кинетичката енергија
Пример за решавање на проблемот со примена на теоремата за зачувување на кинетичката енергија на механички систем

Определување на брзината и забрзувањето на точка според дадените равенки на движење
Пример за решавање на проблем за определување на брзина и забрзување на точка според дадените равенки на движење

Определување на брзини и забрзувања на точки на круто тело при рамнинско-паралелно движење
Пример за решавање на проблемот со определување на брзините и забрзувањата на точките на круто тело при рамнинско-паралелно движење

Определување на сили во рамни бандажни шипки
Пример за решавање на проблемот со одредување на силите во шипките на рамна бандаж со методот Ритер и методот на сечење јазли

Теоретска механика- Ова е гранка на механиката, која ги поставува основните закони за механичко движење и механичка интеракција на материјалните тела.

Теоретската механика е наука во која се изучуваат движењата на телата со текот на времето (механички движења). Таа служи како основа за други делови од механиката (теорија на еластичност, отпорност на материјали, теорија на пластичност, теорија на механизми и машини, хидроаеродинамика) и многу технички дисциплини.

механичко движење- ова е промена со текот на времето во релативната положба во просторот на материјалните тела.

Механичка интеракција- ова е таква интеракција, како резултат на која се менува механичкото движење или се менува релативната положба на делови од телото.

Цврста статика на телото

Статика- Ова е гранка на теоретската механика, која се занимава со проблемите на рамнотежата на цврстите тела и трансформацијата на еден систем на сили во друг, еквивалентен на него.

Основни поими и закони на статиката
• Апсолутно круто тело(цврсто тело, тело) е материјално тело, растојанието помеѓу точките во кои не се менува.
• Материјална точкае тело чии димензии, според условите на проблемот, може да се занемарат.
• лабаво телое тело, на чие движење не се наметнуваат ограничувања.
• Неслободно (врзано) телое тело чие движење е ограничено.
• Врски- тоа се тела кои го спречуваат движењето на предметот што се разгледува (тело или систем на тела).
• Реакција на комуникацијае сила која го карактеризира дејството на врската на круто тело. Ако ја земеме силата со која круто тело дејствува на врската како дејство, тогаш реакцијата на врската е противдејство. Во овој случај, силата - дејство се применува на врската, а реакцијата на врската се применува на цврстото тело.
• механички системе збир на меѓусебно поврзани тела или материјални точки.
• Цврстиможе да се смета како механички систем чии позиции и растојание помеѓу точките не се менуваат.
• Силае векторска величина што го карактеризира механичкото дејство на едно материјално тело врз друго.
  Силата како вектор се карактеризира со точка на примена, насока на дејство и апсолутна вредност. Мерната единица за модулот на сила е Њутн.
• линија на силае права линија по која е насочен векторот на силата.
• Концентрирана моќносте силата што се применува во една точка.
• Дистрибуирани сили (дистрибуиран товар)- тоа се сили кои дејствуваат на сите точки на волуменот, површината или должината на телото.
  Дистрибуираното оптоварување е дадено со силата што дејствува по единица волумен (површина, должина).
  Димензија дистрибуиран товар- N / m 3 (N / m 2, N / m).
• Надворешна силае сила која дејствува од тело кое не припаѓа на разгледуваниот механички систем.
• внатрешна силае сила која дејствува на материјална точка на механички систем од друга материјална точка што припаѓа на системот што се разгледува.
• Сили системе збир на сили кои делуваат на механички систем.
• Рамен систем на силие систем на сили чии линии на дејствување лежат во иста рамнина.
• Просторен систем на силие систем на сили чии линии на дејствување не лежат во иста рамнина.
• Систем на конвергирачка силае систем на сили чии линии на дејствување се сечат во една точка.
• Произволен систем на силие систем на сили чии линии на дејствување не се сечат во една точка.
• Еквивалентни системи на сили- ова се системи на сили, чија замена еден за друг не ја менува механичката состојба на телото.
  Прифатена ознака: .
• РамнотежаСостојба во која телото останува неподвижно или подеднакво се движи права линија под дејство на сили.
• Урамнотежен систем на сили- ова е систем на сили што, кога се применува на слободно цврсто тело, не ја менува својата механичка состојба (не ја дебалансира).
  .
• резултат на силае сила чие дејство врз телото е еквивалентно на дејството на систем на сили.
  .
• Момент на моќе вредност што ја карактеризира ротационата способност на силата.
• Моќен паре систем од две паралелни еднакви во апсолутна вредност спротивно насочени сили.
  Прифатена ознака: .
  Под дејство на неколку сили, телото ќе изврши ротационо движење.
• Проекција на сила на оската- ова е отсечка затворена помеѓу перпендикуларите нацртани од почетокот и крајот на векторот на силата до оваа оска.
  Проекцијата е позитивна ако насоката на сегментот се совпаѓа со позитивната насока на оската.
• Проекција на сила на авионе вектор на рамнина затворена помеѓу нормалните точки нацртани од почетокот и крајот на векторот на сила до оваа рамнина.
• Закон 1 (закон за инерција).Изолирана материјална точка е во мирување или се движи рамномерно и праволиниско.
  Еднообразното и праволиниско движење на материјална точка е движење по инерција. Состојбата на рамнотежа на материјална точка и круто тело не се сфаќа само како состојба на мирување, туку и како движење по инерција. За круто тело, постојат различни типови на инерцијално движење, на пример, рамномерна ротација на круто тело околу фиксна оска.
• Закон 2.Круто тело е во рамнотежа под дејство на две сили само ако овие сили се еднакви по големина и насочени во спротивни насоки по заедничка линија на дејство.
  Овие две сили се нарекуваат избалансирани.
  Општо земено, се вели дека силите се избалансирани ако крутото тело на кое се применуваат овие сили е во мирување.
• Закон 3.Без да се наруши состојбата (зборот „состојба“ овде значи состојба на движење или одмор) на круто тело, може да се додадат и отфрлат силите за балансирање.
  Последица. Без да се наруши состојбата на круто тело, силата може да се пренесе по линијата на дејствување до која било точка на телото.
  Два системи на сили се нарекуваат еквивалентни ако еден од нив може да се замени со друг без да се наруши состојбата на крутото тело.
• Закон 4.Резултатот од две сили применети во една точка се применува во иста точка, е еднаков по апсолутна вредност на дијагоналата на паралелограмот изграден на овие сили и е насочен по оваа
  дијагонали.
  Модулот на резултатот е:
  
• Закон 5 (закон за еднаквост на дејство и реакција). Силите со кои дејствуваат две тела се еднакви по големина и насочени во спротивни насоки по една права линија.
  Треба да се има предвид дека акција- сила која се применува на телото Б, и опозиција- сила која се применува на телото НО, не се избалансирани, бидејќи се прикачени на различни тела.
• Закон 6 (закон за стврднување). Рамнотежата на нецврстото тело не се нарушува кога се зацврстува.
  Не треба да се заборави дека условите за рамнотежа, кои се неопходни и доволни за круто тело, се неопходни, но не и доволни за соодветното нецврсто тело.
• Закон 7 (закон за ослободување од обврзници).Неслободно цврсто тело може да се смета за слободно ако е ментално ослободено од врски, заменувајќи го дејството на врските со соодветните реакции на врските.

Врските и нивните реакции
• Мазна површинаго ограничува движењето долж нормалата на површината за поддршка. Реакцијата е насочена нормално на површината.
• Зглобна подвижна потпораго ограничува движењето на телото долж нормалата на референтната рамнина. Реакцијата е насочена долж нормалата на површината за поддршка.
• Артикулирана фиксна поддршкасе спротивставува на секое движење во рамнина нормална на оската на ротација.
• Зглобна прачка без тежинасе спротивставува на движењето на телото по линијата на шипката. Реакцијата ќе биде насочена по линијата на шипката.
• Слепо прекинувањесе спротивставува на секое движење и ротација во рамнината. Нејзиното дејство може да се замени со сила претставена во форма на две компоненти и пар сили со момент.

Кинематика

Кинематика- дел од теоретската механика, кој ги разгледува општите геометриски својства на механичкото движење, како процес што се случува во просторот и времето. Подвижните објекти се сметаат за геометриски точки или геометриски тела.

Основни концепти на кинематиката
• Законот за движење на точка (тело)е зависноста на положбата на точка (тело) во просторот од времето.
• Точка траекторијае локус на позициите на точка во просторот при нејзиното движење.
• Точка (тело) брзина- ова е карактеристика на промената на времето на положбата на точка (тело) во просторот.
• Точка (тело) забрзување- ова е карактеристика на промената на времето на брзината на точка (тело).

Определување на кинематички карактеристики на точка
• Точка траекторија
  Во векторскиот референтен систем траекторијата се опишува со изразот: .
  Во координатниот референтен систем, траекторијата се одредува според законот за движење на точката и се опишува со изразите z = f(x,y)во вселената, или y = f(x)- во авионот.
  Во природен референтен систем, траекторијата е однапред одредена.
• Одредување на брзината на точка во векторски координатен систем
  При одредување на движење на точка во векторски координатен систем, односот на движењето со временскиот интервал се нарекува просечна вредност на брзината во овој временски интервал: .
  Земајќи го временскиот интервал како бесконечно мала вредност, ја добиваме вредноста на брзината во дадено време (вредност за моментална брзина): .
  Векторот на просечната брзина е насочен долж векторот во насока на движењето на точката, векторот на моменталната брзина е насочен тангенцијално на траекторијата во насока на движењето на точката.
  Заклучок: брзината на точката е векторска големина еднаква на изводот на законот за движење во однос на времето.
  Деривативно својство: временскиот дериват на која било вредност ја одредува стапката на промена на оваа вредност.
• Одредување на брзината на точка во координатен референтен систем
  Стапка на промена на координатите на точките:
  .
  Вкупен модул на брзина на точка во правоаголен системкоординатите ќе бидат:
  .
  Насоката на векторот на брзината се одредува со косинусите на аглите на управување:
  ,
  каде се аглите помеѓу векторот на брзина и координатните оски.
• Одредување на брзината на точка во природен референтен систем
  Брзината на точка во природен референтен систем се дефинира како извод на законот за движење на точка: .
  Според претходните заклучоци, векторот на брзината е насочен тангенцијално на траекторијата во насока на движењето на точката и во оските е одреден со само една проекција.

Кинематика на круто тело
• Во кинематиката на крутите тела се решаваат два главни проблеми:
  1) задача на движење и определување на кинематичките карактеристики на телото во целина;
  2) определување на кинематичките карактеристики на точките на телото.
• Преводно движење на круто тело
  Преводното движење е движење во кое права линија повлечена низ две точки на телото останува паралелна со првобитната положба.
  Теорема: во преводното движење, сите точки на телото се движат по истите траектории и во секој момент од времето имаат иста брзина и забрзување во апсолутна вредност и насока.
  Заклучок: преводното движење на круто тело се определува со движењето на која било од неговите точки, и затоа, задачата и проучувањето на неговото движење се сведуваат на кинематика на точка.
• Ротационо движење на круто тело околу фиксна оска
  Ротационото движење на круто тело околу фиксна оска е движење на круто тело во кое две точки што му припаѓаат на телото остануваат неподвижни за цело време на движење.
  Позицијата на телото се одредува според аголот на ротација. Мерната единица за агол е радијани. (Радијан е централниот агол на кругот чија должина на лак е еднаква на радиусот, целиот агол на кругот содржи 2πрадијан.)
  Законот за ротационо движење на тело околу фиксна оска.
  Аголната брзина и аголното забрзување на телото ќе се определат со методот на диференцијација:
  — аголна брзина, рад/с;
  — аголно забрзување, rad/s².
  Ако го пресечеме телото за рамнина нормална на оската, изберете точка на оската на ротација ОДи произволна точка М, потоа поентата Мќе опише околу точката ОДрадиус круг Р. За време на dtима елементарна ротација низ аголот , додека точката Мќе се движи по траекторијата на растојание .
  Модул за линеарна брзина:
  .
  точка забрзување Мсо позната траекторија се одредува според неговите компоненти:
  ,
  каде .
  Како резултат на тоа, добиваме формули
  тангенцијално забрзување: ;
  нормално забрзување: .

Динамика

Динамика- Ова е гранка на теоретската механика, која ги проучува механичките движења на материјалните тела, во зависност од причините што ги предизвикуваат.

Основни концепти на динамика
• инерција- ова е својство на материјалните тела да одржуваат состојба на мирување или рамномерно праволиниско движење додека надворешните сили не ја променат оваа состојба.
• Тежинае квантитативна мерка за инерција на телото. Единицата за маса е килограм (кг).
• Материјална точкае тело со маса чии димензии се занемарени при решавањето на овој проблем.
• Центар на маса на механички системе геометриска точка чии координати се одредуваат со формулите:
  
  каде m k, x k, y k, z k- маса и координати к- таа точка на механичкиот систем, ме масата на системот.
  Во еднообразно поле на гравитација, положбата на центарот на масата се совпаѓа со положбата на центарот на гравитација.
• Момент на инерција на материјално тело околу оскатае квантитативна мерка за инерција при ротационо движење.
  Моментот на инерција на материјална точка околу оската е еднаков на производот од масата на точката и квадратот на растојанието на точката од оската:
  .
  Моментот на инерција на системот (телото) околу оската е еднаков на аритметичката сума на моментите на инерција на сите точки:
  
• Силата на инерција на материјална точкае векторска величина еднаква во апсолутна вредност на производот на масата на точка и модулот на забрзување и насочена спротивно на векторот на забрзување:
• Сила на инерција на материјално телое векторска количина еднаква во апсолутна вредност на производот на телесната маса и модулот на забрзување на центарот на масата на телото и насочена спротивно на векторот на забрзување на центарот на масата:
  каде е забрзувањето на центарот на масата на телото.
• Импулс на елементарна силае векторска величина еднаква на производот на векторот на сила за бесконечно мал временски интервал dt:
  .
  Вкупниот импулс на сила за Δt е еднаков на интегралот на елементарните импулси:
  .
• Елементарно дело на силае скалар dA, еднакво на скаларот

државна автономна институција

Калининградска област

професионален образовна организација

Колеџ за услуги и туризам

Курс на предавања со примери на практични задачи

„Основи на теориската механика“

по дисциплинаТехничка механика

за студенти3 курс

специјалитети20.02.04 Безбедност од пожари

Калининград

ОДОБРИ

Заменик директор за СД ГАУ КО ВЕО КСТН.Н. Мјасников

ОДОБРЕНО

Методолошки совет на ГАУ КО ВЕТ КСТ

СМЕТА

На состанокот на ПКЦ

Уредувачки тим:

Колганова А.А., методолог

Фалалеева А.Б., наставник по руски јазик и литература

Цветаева Л.В., претседател на ПЦКопшти математички и природни науки дисциплини

Составен од:

Незванова И.В. Предавач ГАУ КО ВЕТ КСТ

содржина

1. Теоретски информации

1. Теоретски информации

1. Примери за решавање на практични проблеми

Динамика: основни поими и аксиоми

1. Теоретски информации

1. Примери за решавање на практични проблеми

Библиографија

Статика: основни поими и аксиоми.

1. Теоретски информации

Статика - дел од теоретската механика, кој ги разгледува својствата на силите што се применуваат на точките на круто тело и условите за нивната рамнотежа. Главни цели:

1. Трансформација на системи на сили во еквивалентни системи на сили.

2. Одредување на условите за рамнотежа на системи на сили кои дејствуваат на круто тело.

материјална точка наречен наједноставен модел на материјално тело

која било форма, чии димензии се доволно мали и кои може да се земат како геометриска точкаима одредена маса. Механички систем е секој збир на материјални точки. Апсолутно круто тело е механички систем, чии растојанија меѓу точките не се менуваат при никакви интеракции.

Сила е мерка за механичката интеракција на материјалните тела едни со други. Силата е векторска големина, бидејќи се определува со три елементи:

нумеричка вредност;

насока;

точка на примена (А).

Единицата на сила е Њутн (N).

Слика 1.1

Систем на сили е збир на сили што дејствуваат на телото.

Урамнотежен (еднаков на нула) систем на сили е систем кој, кога се применува на тело, не ја менува неговата состојба.

Системот на сили што дејствуваат на телото може да се замени со еден резултат кој дејствува како систем на сили.

Аксиоми на статиката.

Аксиома 1: Ако на телото се примени избалансиран систем на сили, тогаш тоа се движи рамномерно и праволиниско или е во мирување (закон за инерција).

Аксиома 2: Апсолутно круто тело е во рамнотежа под дејство на две сили ако и само ако овие сили се еднакви во апсолутна вредност, дејствуваат во една права линија и се насочени во спротивни насоки. Слика 1.2

Аксиома 3: Механичката состојба на телото нема да се наруши ако на системот на сили што дејствуваат на него се додаде или одземе избалансиран систем на сили.

Аксиома 4: Резултатот од двете сили што се применуваат на телото е еднаков на нивниот геометриски збир, односно се изразува во апсолутна вредност и насока со дијагоналата на паралелограмот изграден на овие сили како на страните.

Слика 1.3.

Аксиома 5: Силите со кои дејствуваат две тела се секогаш еднакви по апсолутна вредност и насочени по една права линија во спротивни насоки.

Слика 1.4.

Видови врски и нивните реакции

врски се нарекуваат сите ограничувања кои го спречуваат движењето на телото во просторот. Телото, барајќи под дејство на применетите сили да се движи, што е спречено со врската, ќе дејствува на него со одредена сила т.н. сила на притисок на врската . Според законот за еднаквост на дејство и реакција, врската ќе дејствува на телото со ист модул, но спротивно насочена сила.
Силата со која оваа врска дејствува на телото, спречувајќи едно или друго движење, се нарекува реакционата сила (реакција) на врската .
Еден од основните принципи на механиката е принцип на ослободување : секое неслободно тело може да се смета за слободно, ако ги отфрлиме врските и нивното дејство го замениме со реакциите на врските.

Реакцијата на врската е насочена во спротивна насока од онаму каде што врската не дозволува телото да се движи. Главните типови на врски и нивните реакции се прикажани во Табела 1.1.

Табела 1.1

Видови врски и нивните реакции

Име на комуникација

Симбол

1

Мазна површина (поддршка) - површината (потпора), триењето на кое може да се занемари даденото тело.
Со бесплатна поддршка, реакцијатае насочен нормално на тангентата низ точкатаНО контакт со телото1 со потпорна површина2 .

2

Конец (флексибилен, нерастеглив). Врската, направена во форма на нерастеглива нишка, не дозволува телото да се оддалечи од точката на суспензија. Затоа, реакцијата на конецот е насочена по должината на конецот до точката на нејзината суспензија.

3

прачка без тежина – прачка, чија тежина може да се занемари во споредба со вооченото оптоварување.
Реакцијата на бестежинска праволиниска прачка со шарки е насочена по оската на шипката.

4

Подвижна шарка, зглобна подвижна потпора. Реакцијата е насочена долж нормалата на потпорната површина.

7

Цврсто затворање. Во рамнината на крутото вградување ќе има две компоненти на реакцијата, и момент на пар сили, што го спречува вртењето на зракот1 во однос на поентатаНО .
Цврстото прицврстување во просторот ги одзема сите шест степени на слобода од телото 1 - три поместувања долж координатните оски и три ротации околу овие оски.
Ќе има три компоненти во просторното цврсто вградување, , и три моменти на парови сили.

Систем на конвергирачка сила

Систем на конвергирани сили наречен систем на сили чии линии на дејствување се сечат во една точка. Две сили кои се спојуваат во една точка, според третата аксиома на статиката, може да се заменат со една сила -резултат .
Главниот вектор на системот на сили - вредност еднаква на геометрискиот збир на силите на системот.

Резултат на рамнински систем на конвергирани сили може да се дефинираграфички и аналитички.

Додавање на систем на сили . Додавањето на рамен систем на конвергирачки сили се врши или со последователно собирање сили со конструкција на средна резултантна (сл. 1.5), или со конструирање на полигон на сила (сл. 1.6).

Слика 1.5 Слика 1.6

Проекција на сила на оската - алгебарска големина еднаква на производот на модулот на сила и косинус на аголот помеѓу силата и позитивната насока на оската.
ПроекцијаФx(сл.1.7) сили по оска Xпозитивен ако α е акутен, негативен ако α е тап. Ако силатае нормална на оската, тогаш нејзината проекција на оската е нула.

Слика 1.7

Проекција на сила на авион Оху- вектор , склучен помеѓу проекциите на почетокот и крајот на силатадо овој авион. Оние. проекцијата на силата на рамнината е векторска големина, која се карактеризира не само со нумеричка вредност, туку и со насоката во рамнинатаОху (Сл. 1.8).

Слика 1.8

Потоа модулот за проекцијадо авионот Оху ќе биде еднакво на:

Фxy = Ф cosα,

каде α е аголот помеѓу насоката на силатаи неговата проекција.
Аналитички начин на прецизирање на силите . За аналитичкиот метод на поставување на силатапотребно е да се избере систем на координатни оскиОхз, во однос на кој ќе се определи насоката на силата во просторот.
Вектор што ја прикажува силата, може да се конструира ако се познати модулот на оваа сила и аглите α, β, γ што силата ги формира со координатните оски. ТочкаНОпримена на сила поставено посебно според неговите координатиX, на, z. Можете да ја поставите силата според нејзините проекцииfx, fy, fzна координатните оски. Модулот на сила во овој случај се одредува со формулата:

и косинусите на насоката:

, .

Аналитички метод на собирање сили : проекцијата на векторот на збирот на некоја оска е еднаква на алгебарскиот збир на проекциите на членовите на векторите на истата оска, т.е., ако:

тогаш , , .
Знаејќи Rx, Ry, Rz, можеме да го дефинираме модулот

и косинусите на насоката:

, , .

Слика 1.9

За рамнотежа на систем на конвергирани сили, потребно е и доволно резултатот на овие сили да биде еднаков на нула.
1) Геометриска рамнотежа услов за конвергирање систем на сили : за рамнотежа на систем на конвергирани сили, потребно е и доволно полигонот на силите конструиран од овие сили

беше затворен (крајот на векторот од последниот член

силата мора да се совпадне со почетокот на векторот на првиот член на силата). Тогаш главниот вектор на системот на сили ќе биде еднаков на нула ()
2) Аналитички услови на рамнотежа . Модулот на главниот вектор на системот на сили се одредува со формулата. =0. Затоа што , тогаш коренскиот израз може да биде еднаков на нула само ако секој член истовремено исчезне, т.е.

Rx= 0, Рај= 0, Р z = 0.

Затоа, за рамнотежа на просторниот систем на конвергирачки сили, потребно е и доволно збировите на проекциите на овие сили на секоја од трите координати на оските да бидат еднакви на нула:

За рамнотежа на рамен систем на конвергирачки сили, потребно е и доволно збирот на проекциите на силите на секоја од двете координатни оски да биде еднаков на нула:

Собирање на две паралелни сили во иста насока.

Слика 1.9

Две паралелни сили насочени во иста насока се сведуваат на една резултантна сила паралелна на нив и насочени во иста насока. Големината на резултантот е еднаква на збирот на величините на овие сили, а точката на нејзината примена C го дели растојанието помеѓу линиите на дејство на силите внатрешно на делови обратно пропорционални на големините на овие сили, т.е.

Б А В

R=F 1 +F 2

Додавање на две нееднакви паралелни сили насочени во спротивни насоки.

Две нееднакви антипаралелни сили се сведуваат на една резултантна сила паралелна на нив и насочени кон поголемата сила. Големината на резултантот е еднаква на разликата помеѓу величините на овие сили, а точката на нејзината примена, C, го дели растојанието помеѓу линиите на дејство на силите однадвор на делови обратно пропорционални на величините на овие сили, што е

Пар сили и момент на сила околу точка.

Момент на сила во однос на точката O се нарекува, земен со соодветен знак, производ на големината на силата со растојанието h од точката O до линијата на дејство на силата. . Овој производ се зема со знак плус ако силата има тенденција да го ротира телото спротивно од стрелките на часовникот, а со знакот -, ако силата има тенденција да го ротира телото во насока на стрелките на часовникот, т.е . Должината на нормалната h се викарамо на сила точка O. Дејството на дејството на силата т.е. аголното забрзување на телото е поголемо, толку е поголема големината на моментот на сила.

Слика 1.11

Пар сили Систем се нарекува систем кој се состои од две паралелни сили со еднаква големина, насочени во спротивни насоки. Растојанието h помеѓу линиите на дејство на силите се нарекувадвојки на рамо . Момент на пар сили m(F,F") е производ на вредноста на една од силите што го сочинуваат парот и кракот на парот, земен со соодветниот знак.

Се пишува на следниов начин: m(F, F")= ± F × h, каде што производот се зема со знак плус ако парот сили има тенденција да го ротира телото спротивно од стрелките на часовникот и со знак минус ако парот сили има тенденција. да го ротира телото во насока на стрелките на часовникот.

Теоремата за збирот на моментите на силите на еден пар.

Збирот на моментите на силите на парот (F,F") во однос на која било точка 0 земена во рамнината на дејство на парот не зависи од изборот на оваа точка и е еднаков на моментот на парот.

Теорема за еквивалентни парови. Последици.

Теорема. Два пара чии моменти се еднакви еден на друг се еквивалентни, т.е. (F, F") ~ (P, P")

Заклучок 1 . Пар сили може да се пренесат на кое било место во рамнината на неговото дејствување, како и да се ротира до кој било агол и да се смени раката и големината на силите на парот, додека се одржува моментот на парот.

Последица 2. Парот сили нема резултат и не може да се избалансира со една сила која лежи во рамнината на парот.

Слика 1.12

Собирање и рамнотежен услов за систем од парови на рамнина.

1. Теорема за собирање на парови кои лежат во иста рамнина. Систем од парови, произволно лоциран во иста рамнина, може да се замени со еден пар, чиј момент е еднаков на збирот на моментите на овие парови.

2. Теорема за рамнотежа на систем од парови на рамнина.

За апсолутно круто тело да биде во мирување под дејство на систем од парови, произволно сместени во иста рамнина, потребно е и доволно збирот на моментите на сите парови да биде еднаков на нула, т.е.

Центар на гравитација

Гравитација - резултат на силите на привлекување кон Земјата, распоредени по целиот волумен на телото.

Центарот на гравитација на телото - ова е таква точка, непроменливо поврзана со ова тело, низ која минува линијата на дејство на силата на гравитација на дадено тело на која било положба на телото во вселената.

Методи за пронаоѓање на центарот на гравитација

1. Метод на симетрија:

1.1. Ако едно хомогено тело има рамнина на симетрија, тогаш центарот на гравитација лежи во оваа рамнина

1.2. Ако едно хомогено тело има оска на симетрија, тогаш центарот на гравитација лежи на оваа оска. Центарот на гравитација на хомогено тело на револуција лежи на оската на револуцијата.

1.3 Ако едно хомогено тело има две оски на симетрија, тогаш тежиштето е на точката на нивното вкрстување.

2. Сплит метод: Телото е поделено на најмал бројделови чија гравитација и положба на тежиштето се познати.

3. Метод на негативни маси: При определување на тежиштето на тело со слободни шуплини треба да се користи методот на преградување, но масата на слободните шуплини да се смета за негативна.

Координати на центарот на гравитација рамна фигура:

Позициите на центрите на гравитација на едноставни геометриски формиможе да се пресмета со користење на познати формули. (Слика 1.13)

Забелешка: Тежиштето на симетријата на фигурата е на оската на симетријата.

Центарот на гравитација на шипката е на средината на висината.

1.2. Примери за решавање на практични проблеми

Пример 1: Тежината е суспендирана на прачка и е во рамнотежа. Определете ги силите во шипката. (Слика 1.2.1)

Решение:

Силите што се појавуваат во шипките за прицврстување се еднакви по големина на силите со кои прачките го поддржуваат товарот. (5-та аксиома)

Ги одредуваме можните насоки на реакциите на врските „цврсти прачки“.

Напорите се насочени по должината на прачките.

Слика 1.2.1.

Да ја ослободиме точката А од врските, заменувајќи го дејството на врските со нивните реакции. (Слика 1.2.2)

Да ја започнеме конструкцијата со позната сила со цртање векторФна некој размер.

Од крајот на векторотФцртаат линии паралелни на реакциитеР 1 иР 2 .

Слика 1.2.2

Вкрстувајќи се, линиите создаваат триаголник. (Слика 1.2.3.). Знаејќи го размерот на конструкциите и мерејќи ја должината на страните на триаголникот, можно е да се одреди големината на реакциите во прачките.

За попрецизни пресметки, можете да користите геометриски односи, особено синусната теорема: односот на страната на триаголникот со синусот од спротивниот агол е константна вредност

За овој случај:

Слика 1.2.3

Коментар: Ако насоката на векторот (реакција на спојување) на дадена шема и во триаголникот на силите не се совпаѓа, тогаш реакцијата на шемата треба да биде насочена во спротивна насока.

Пример 2: Одредете ја големината и насоката на резултантниот рамен систем на конвергирачки сили на аналитички начин.

Решение:

Слика 1.2.4

1. Ги одредуваме проекциите на сите сили на системот на Ox (Слика 1.2.4)

Алгебарски собирајќи ги проекциите, ја добиваме проекцијата на резултантот на оската Ox.

Знакот покажува дека резултатот е насочен налево.

2. Ги одредуваме проекциите на сите сили на оската Oy:

Алгебарски собирајќи ги проекциите, ја добиваме проекцијата на резултантот на оската Oy.

Знакот покажува дека резултатот е насочен надолу.

3. Определи го модулот на резултантот според големините на проекциите:

4. Определи ја вредноста на аголот на резултантот со оската Ox:

и вредноста на аголот со y-оската:

Пример 3: Пресметај го збирот на моментите на силите во однос на точката O (слика 1.2.6).

ОП= АБ= ATD=DE=CB=2м

Слика 1.2.6

Решение:

1. Моментот на сила во однос на точка е нумерички еднаков на производот на модулот и раката на силата.

2. Моментот на сила е еднаков на нула ако линијата на дејство на силата минува низ точка.

Пример 4: Определете ја положбата на центарот на гравитација на сликата прикажана на слика 1.2.7

Решение:

Ја делиме фигурата на три:

1-правоаголник

НО 1 =10*20=200cm 2

2-триаголник

НО 2 =1/2*10*15=75cm 2

3-круг

НО 3 =3,14*3 2 = 28,3 см 2

Слика 1 CG: x 1 =10cm, y 1 = 5 см

Слика 2 CG: x 2 =20+1/3*15=25cm, у 2 =1/3*10=3,3см

Слика 3 CG: x 3 =10cm, y 3 = 5 см

Слично е дефинирано за Со = 4,5 см

Кинематика: основни поими.

Основни кинематички параметри

Траекторија - линијата што ја опишува материјалната точка при движење во просторот. Траекторијата може да биде права линија и крива, рамна и просторна линија.

Траекториска равенка за рамнинско движење: y =ѓ ( x)

Поминато растојание. Патеката се мери по патеката во насока на патување. Ознака -С, мерни единици - метри.

Равенка за движење на точка е равенка која ја одредува положбата на подвижна точка во функција на времето.

Слика 2.1

Положбата на точка во секој момент од времето може да се определи со растојанието поминато по траекторијата од некоја фиксна точка, која се смета за почеток (Слика 2.1). Овој вид на движење се нарекуваприродно . Така, равенката на движење може да се претстави како S = f (t).

Слика 2.2

Положбата на точка може да се определи и ако нејзините координати се познати како функција од времето (слика 2.2). Потоа, во случај на движење на рамнина, мора да се дадат две равенки:

Во случај на просторно движење, се додава и трета координатаz= ѓ 3 ( т)

Овој вид на движење се нарекувакоординираат .

Брзина на патување е векторска величина која во моментот ја карактеризира брзината и насоката на движење по траекторијата.

Брзината е вектор насочен во секој момент тангенцијално на траекторијата кон насоката на движење (Слика 2.3).

Слика 2.3

Ако една точка покрива еднакви растојанија во еднакви временски интервали, тогаш движењето се нарекувауниформа .

Просечна брзина на патот ΔСдефинирано:

каде∆S- поминато растојание во времето Δт; Δ т- временски интервал.

Ако точка патува нееднакви патишта во еднакви временски интервали, тогаш движењето се нарекуванерамна . Во овој случај, брзината е променлива и зависи од времетоv= ѓ( т)

Тековната брзина е дефинирана како

точка забрзување - векторска величина што ја карактеризира брзината на промена на брзината во големината и насоката.

Брзината на точката кога се движи од точката M1 до точката Mg се менува во големината и насоката. Просечната вредност на забрзувањето за овој временски период

Тековно забрзување:

Обично, за погодност, се разгледуваат две меѓусебно нормални компоненти на забрзување: нормално и тангенцијално (Слика 2.4)

Нормално забрзување a n , ја карактеризира промената на брзината со

насока и се дефинира како

Нормалното забрзување е секогаш насочено нормално на брзината кон центарот на лакот.

Слика 2.4

Тангенцијално забрзување a т , ја карактеризира промената на брзината во големина и секогаш е насочена тангенцијално на траекторијата; за време на забрзувањето, неговата насока се совпаѓа со насоката на брзината, а за време на забавувањето, таа е насочена спротивно од насоката на векторот на брзината.

Значење целосно забрзувањедефинирано како:

Анализа на типови и кинематички параметри на движења

Униформно движење - ова движење од постојана брзина:

За праволиниско еднообразно движење:

За кривилинеарно еднообразно движење:

Закон за еднообразно движење :

Еднакво-променливо движење – е движење со постојано тангенцијално забрзување:

За праволиниско еднообразно движење

За кривилинеарно еднообразно движење:

Закон за еднообразно движење:

Кинематички графикони

Кинематички графикони - Ова се графикони на промени во патеката, брзината и забрзувањето во зависност од времето.

Еднообразно движење (Слика 2.5)

Слика 2.5

Движење со еднаква променлива (слика 2.6)

Слика 2.6

Наједноставните движења цврсто тело

Движење напред наречено движење на круто тело, во кое секоја права линија на телото за време на движењето останува паралелна со неговата почетна положба (Слика 2.7)

Слика 2.7

Во преводното движење, сите точки на телото се движат на ист начин: брзините и забрзувањата се исти во секој момент.

Наротационо движење сите точки на телото опишуваат кругови околу заедничка фиксна оска.

Се нарекува фиксната оска околу која се вртат сите точки на телотооска на ротација.

Само за да се опише ротационото движење на телото околу фиксна оскааголни опции. (Слика 2.8)

φ е аголот на ротација на телото;

ω – аголна брзина, ја одредува промената на аголот на ротација по единица време;

Промена аголна брзинаво времето се определува со аголното забрзување:

2.2. Примери за решавање на практични проблеми

Пример 1: Дадена е равенката на движење на точка. Определете ја брзината на точката на крајот од третата секунда од движењето и просечната брзина за првите три секунди.

Решение:

1. Равенка на брзина

2. Брзина на крајот од третата секунда (т=3 в)

3. Просечна брзина

Пример 2: Според дадениот закон за движење, определи го типот на движење, почетната брзина и тангенцијалното забрзување на точката, времето на запирање.

Решение:

1. Вид на движење: подеднакво променлив ()
2. При споредување на равенките очигледно е дека

- почетната патека помината пред почетокот на одбројувањето 10м;

- почетна брзина 20m/s

- постојано тангенцијално забрзување

- забрзувањето е негативно, затоа, движењето е бавно, забрзувањето е насочено во насока спротивна на брзината на движење.

3. Можете да го одредите времето во кое брзината на точката ќе биде еднаква на нула.

3. Динамика: основни поими и аксиоми

Динамика - дел од теоретската механика во која се воспоставува врска помеѓу движењето на телата и силите што дејствуваат на нив.

Во динамиката, се решаваат два вида проблеми:

одредување на параметрите на движење според дадените сили;

да ги определи силите што дејствуваат на телото, според дадените кинематички параметри на движење.

Подматеријална точка имплицираат одредено тело кое има одредена маса (т.е. содржи одредена количина на материја), но нема линеарни димензии (бесконечно мал волумен на простор).
Изолирани се разгледува материјална точка на која не влијаат други материјални точки. AT реалниот светизолирани материјални точки, како и изолирани тела, не постојат, овој концепт е условен.

Со преводното движење, сите точки на телото се движат на ист начин, така што телото може да се земе како материјална точка.

Ако димензиите на телото се мали во споредба со траекторијата, тоа може да се смета и како материјална точка, додека точката се совпаѓа со центарот на гравитација на телото.

За време на ротационото движење на телото, точките може да не се движат на ист начин, во овој случај, некои одредби од динамиката може да се применат само на одделни точки, а материјалниот објект може да се смета како збир на материјални точки.

Затоа, динамиката е поделена на динамика на точка и динамика на материјален систем.

Аксиоми на динамиката

Првата аксиома ( принцип на инерција): во секоја изолирана материјална точка е во состојба на мирување или рамномерно и праволиниско движење додека применетите сили не ја изнесат од оваа состојба.

Оваа држава се нарекува државаинерција. Отстранете ја точката од оваа состојба, т.е. дајте му некое забрзување, можеби надворешна сила.

Секое тело (точка) имаинерција. Мерката за инерција е масата на телото.

Маса повиканиколичината на материја во телото во класичната механика се смета за константна вредност. Единицата за маса е килограм (kg).

Втора аксиома (Вториот закон на Њутн е основниот закон на динамиката)

F=ма

кадет - точка маса, kg;а - точкасто забрзување, m/s 2 .

Забрзувањето дадено на материјална точка со сила е пропорционално на големината на силата и се совпаѓа со насоката на силата.

Гравитацијата делува на сите тела на Земјата, таа му дава забрзување на телото. слободен падкон центарот на земјата:

G=mg

кадеg- 9,81 m/s², забрзување на слободен пад.

Трета аксиома (Трет Њутнов закон): соСилите на интеракција на две тела се еднакви по големина и насочени по иста права линија во различни насоки.

При интеракција, забрзувањата се обратно пропорционални со масите.

Четврта аксиома (закон за независност на дејствување на силите): даСекоја сила на системот на сили дејствува како што би дејствувала сама.

Забрзувањето дадено до точката од системот на сили е еднакво на геометрискиот збир на забрзувањата дадени до точката од секоја сила посебно (слика 3.1):

Слика 3.1

Концептот на триење. Видови на триење.

триење- отпор што произлегува од движењето на едно грубо тело на површината на друго. Лизгачкото триење резултира со триење на лизгање, а триењето при тркалање резултира со триење при нишање.

Лизгачко триење

Слика 3.2.

Причината е механичкото зафаќање на испакнатите. Силата на отпорност на движење при лизгање се нарекува сила на триење на лизгање (Слика 3.2).

Закони на триење на лизгање:

1. Силата на триење на лизгање е директно пропорционална со силата на нормалниот притисок:

кадеР- сила на нормален притисок, насочена нормално на потпорната површина;ѓ- коефициент на триење на лизгање.

Слика 3.3.

Во случај на тело кое се движи по наклонета рамнина (Слика 3.3)

триење на тркалање

Отпорот на тркалање е поврзан со меѓусебната деформација на земјата и тркалото и е многу помал од триењето на лизгање.

За рамномерно тркалање на тркалото, потребно е да се примени силаФ дв (Слика 3.4)

Условот на тркалање на тркалото е дека моментот на движење не смее да биде помал од моментот на отпор:

Слика 3.4.

Пример 1: Пример 2: До две материјални точки на масам 1 = 2 кг им 2 = 5 kg се применуваат еднакви сили. Споредете ги вредностите побрзо.

Решение:

Според третата аксиома, динамиката на забрзување е обратно пропорционална на масите:

Пример 3: Да се ​​определи работата на гравитацијата кога се движи товарот од точката A до точката C по наклонета рамнина (слика 3. 7). Силата на гравитација на телото е 1500 N. AB=6m, BC=4m.Пример 3: Одредете ја работата на силата за сечење за 3 минути. Брзината на ротација на работното парче е 120 вртежи во минута, дијаметарот на работното парче е 40 mm, силата на сечење е 1 kN. (Слика 3.8)

Решение:

1. Работа со ротационо движење:

2. Аголна брзина 120 вртежи во минута

Слика 3.8.

3. Бројот на вртежи за дадено време еz\u003d 120 * 3 \u003d 360 вртежи.

Агол на ротација за ова време φ=2πz\u003d 2 * 3,14 * 360 \u003d 2261 радија

4. Работете за 3 свиоци:В\u003d 1 * 0,02 * 2261 \u003d 45,2 kJ

Библиографија

Олофинскаја, В.П. „Техничка механика“, Москва „Форум“ 2011 година

Ердеди А.А. Ердеди Н.А. Теоретска механика. Јачина на материјалите.- R-n-D; Феникс, 2010 година

Во рамките на која било курс за обукаИзучувањето на физиката започнува со механика. Не од теоретска, не од применета и не пресметковна, туку од стара добра класична механика. Оваа механика се нарекува уште и Њутнова механика. Според легендата, научникот шетал во градината, видел како паѓа јаболко и токму овој феномен го поттикнал да го открие законот за универзална гравитација. Се разбира, законот отсекогаш постоел, а Њутн му дал само форма разбирлива за луѓето, но неговата заслуга е бесценета. Во оваа статија, нема да ги опишеме законите на Њутновата механика колку што е можно подетално, туку ќе ги наведеме основите, основните знаења, дефинициите и формулите кои секогаш можат да ви играат.

Механиката е гранка на физиката, наука која го проучува движењето на материјалните тела и интеракциите меѓу нив.

Самиот збор е од грчко потекло и се преведува како „уметност на градење машини“. Но, пред да изградиме машини, ни претстои уште долг пат, па да ги следиме стапките на нашите предци и ќе го проучуваме движењето на камењата фрлени под агол на хоризонтот и јаболката што паѓаат на главите од висина h.

Зошто изучувањето на физиката започнува со механика? Затоа што е сосема природно, да не се тргнува од термодинамичка рамнотежа?!

Механиката е една од најстарите науки, а историски изучувањето на физиката започна токму со основите на механиката. Ставени во рамките на времето и просторот, луѓето, всушност, не можеа да тргнат од нешто друго, колку и да сакаа. Телата што се движат се првото нешто на кое обрнуваме внимание.

Што е движење?

Механичкото движење е промена на положбата на телата во просторот едни на други со текот на времето.

По оваа дефиниција сосема природно доаѓаме до концептот на референтна рамка. Промена на положбата на телата во просторот едни на други.Клучни зборови овде: релативно едни на други . На крајот на краиштата, патник во автомобил се движи во однос на лице што стои на страната на патот со одредена брзина, и се одмора во однос на неговиот сосед на седиште во близина и се движи со некоја друга брзина во однос на патникот во автомобил што ги престигнува.

Затоа, за нормално да ги измериме параметрите на предметите што се движат и да не се збуниме, ни треба референтен систем - цврсто меѓусебно поврзано референтно тело, координатен систем и часовник. На пример, Земјата се движи околу Сонцето во хелиоцентрична референтна рамка. Во секојдневниот живот, речиси сите наши мерења ги извршуваме во геоцентричен референтен систем поврзан со Земјата. Земјата е референтно тело во однос на кое се движат автомобили, авиони, луѓе, животни.

Механиката како наука има своја задача. Задачата на механиката е да ја знае положбата на телото во просторот во секое време. Со други зборови, механиката гради математички описдвижења и наоѓање врски помеѓу физичките величиникарактеризирајќи го.

За да продолжиме понатаму, ни треба поимот „ материјална точка “. Тие велат дека физиката е егзактна наука, но физичарите знаат колку приближувања и претпоставки треба да се направат за да се договорат токму за оваа точност. Никој никогаш не видел материјална точка или не намирисал идеален гас, но тие постојат! Едноставно е многу полесно да се живее со нив.

Материјална точка е тело чија големина и форма може да се занемарат во контекст на овој проблем.

Делови од класичната механика

Механиката се состои од неколку делови

• Кинематика
• Динамика
• Статика

Кинематикаод физичка гледна точка, проучува точно како се движи телото. Со други зборови, овој дел се занимава со квантитативните карактеристики на движењето. Најдете брзина, патека - типични задачи на кинематиката

Динамикаго решава прашањето зошто се движи така како што се движи. Тоа е, ги зема предвид силите што дејствуваат на телото.

Статикаја проучува рамнотежата на телата под дејство на силите, односно одговара на прашањето: зошто воопшто не паѓа?

Граници на применливост на класичната механика

Класичната механика повеќе не тврди дека е наука која објаснува сè (на почетокот на минатиот век, сè беше сосема поинаку), и има јасен опсег на применливост. Во принцип, законите на класичната механика важат за нас познатиот свет во однос на големината (макросветот). Тие престануваат да работат во случајот на светот на честичките, кога класичната механика е заменета со квантна механика. Исто така, класичната механика е неприменлива во случаи кога движењето на телата се случува со брзина блиска до брзината на светлината. Во такви случаи, релативистичките ефекти стануваат изразени. Грубо кажано, во рамките на квантната и релативистичката механика - класичната механика, ова е посебен случај кога димензиите на телото се големи, а брзината е мала.

Општо земено, квантните и релативистичките ефекти никогаш не исчезнуваат; тие исто така се случуваат при вообичаеното движење на макроскопските тела со брзина многу помала од брзината на светлината. Друга работа е што дејството на овие ефекти е толку мало што не оди подалеку од најточните мерења. Така, класичната механика никогаш нема да ја изгуби својата основна важност.

Ќе продолжиме да ги проучуваме физичките основи на механиката во идните статии. За подобро разбирање на механиката, секогаш можете да се повикате на нашите автори, кои поединечно фрлаат светлина на темната точка на најтешката задача.